Явления переноса, электропроводность в диэлектриках. Новиков Г.Ф. - 5 стр.

                                           5
      8.2.1. П ри нци п метода с опти ческой реги страци ей спектров                  дл я
ради кал ьныхпар (О Д М Р)
      8.2.2. В ел и чи на магни торезонансного эффекта
      8.2.3. Д етекти ровани е спектров РИ Д М Р по эл ектропроводности
      8.2.4. И мпул ьсные методы
III.   П ояснени я к клю чевы мр а здела мкур са лекци й
       1.2. Рассмотри м си стему, находя щ уюся при определ енной температуре и
определ енном давл ени и и состоя щ ую и зчасти ц двухсортов. П усть пол ная пл от-
ность чи сл а части ц п = п 1 + п 2 одна и та же во всей си стеме, а состав части ц неод-
нороден в пространстве и з-за того, что пл отности чи сл а части ц каждого сорта, п 1
и п 2, меня ются от точки к точке. О сновным эмпи ри чески м законом, опи сываю-
щ и м ди ффузи онные потоки в такой си стеме, я вл я ется закон Ф ика, который свя -
зывает поток части ц s-го сорта, dJs (s = 1, 2), протекающ и й через эл ементарную
пл ощ адкуrdA, сбыстротой и зменени я пл отности и хчи сл а, dns/dξ, в направл ени и
нормал и ξ :
                    dns
       dJ s = − D       dA .                                               (1)
                    dξ
      В ел и чи ну D, определ я емую эти м законом, называют коэф ф иц ие н т ом диф -
ф узии части ц s-го сорта в данной смеси вещ еств.
       М ежду разл и чными частя ми неподви жных газа и л и жи дкости действуют
си л ы тол ько одного ти па — си л ы нормал ьного давл ени я . Е сл и же разные сл ои
жи дкости и л и газа дви жутся друг относи тел ьно друга, то, поми мо эти хобычных
си л давл ени я , между ни ми начи нают действовать ещ е си л ы в язког о т ре н ия, стре-
мя щ и еся затормози ть и хотноси тел ьное дви жени е. Т акая си туаци я возни кает, на-
при мер, при прол ете черезжи дкость и л и газкакого-ни будь тел а, которое вовл ека-
ет в свое дви жени е при л егающ и е к нему сл ои вещ ества; при обтекани и жи дко-
стью и л и газом разл и чныхпрепя тстви й и л и при и хдви жени и по трубам, когда
тормозя тся сл ои , при л егающ и е к неподви жным предметам и так дал ее.
       Разнообрази е дви жени й здесь огромно, и чтобы разобраться в сущ естве де-
л а, ограни чи мся простейши м сл учаем ламин арн ог о п от ока, текущ его вдол ь оси у
со скоростью Vy, разл и чной в разныхточкахоси х. В этом сл учае в л юбой пл оско-
сти АА' действуют две оди наковые по вел и чи не и проти вопол ожные по направл е-
ни ю си л ы трени я , одна и зкоторыхпри л ожена к правой части среды, а другая — к
л евой. Эти си л ы направл ены, соответственно, по и проти в оси у и ускоря ют дви -
жени е бол ее медл енныхсл оев, но тормозя т дви жени е бол ее быстрых. В резул ьта-
те вся среда при обретает с течени ем времени оди наковую скорость (есл и есть не-
подви жные стенки , то нул евую). Эмпи ри чески й закон Ньют он а устанавл и вает,
что вел и чи на эти хси л
                    dV y
       Fy = −η           A,                                                (2)
                     dx
где η — коэффи ци ент внутреннего трени я и л и вя зкость, A — пл ощ адь сечени я .