Определение радиуса кривизны линзы по кольцам Ньютона. - 4 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РГУНиГ им. Губкина | Москва

Рубрика: 

λ
π
−ω=
22
0
022
2
cos sntEE
где
0
E – амплитуда;
0
λ – длина световой волны в вакууме;
1
n и
2
n – показатели прелом-
ления тех сред, по которым распространяются волны;
1
s и
2
s – пути, пройденные волнами
от когерентных источников.
Вычтя выражения, стоящие под символом косинуса, получим разность фаз колеба-
ний в данной точке:
( )
∆
λ
π
=−
λ
π
=ϕ∆
0
1122
0
22
snsn
(4)
Величина
1122
snsn
−
=
∆
называется оптической разностью хода волн, а произведение
s
n
⋅
– оптической длиной пути световой волны.
Если при наложении двух волн в данной точке разность фаз колебаний окажется
равной четному числу
π
, то есть
π
=
ϕ
∆
m2 (а оптическая разность хода волн, соответст-
венно, равна четному числу полуволн
2
λ
=∆ m ), где ...;2;1;0
±
±
=
m , то
02010
EEE += , и
в данной точке будет наблюдаться наибольшее усиление света, то есть максимум интен-
сивности света:
2121
2 IIIII ++=
.
Если разность фаз будет равна нечетному числу
π
, то есть
(
)
π+=ϕ∆ 12m , что со-
ответствует оптической разности хода, равной нечетному числу полуволн
( )
12
λ
+=∆ m ,
то будут наблюдаться минимум интенсивности света. В этом случае
02010
EEE −= и
2121
2 IIIII −+=
.
От двух обычных источников света, например, ламп накаливания, интерференция
не наблюдается, так как атомы нитей ламп излучают свет независимо друг от друга и раз-
ность фаз колебаний в данной точке не будет постоянной. Две когерентные волны (кото-
рые могут интерферировать) можно получить, если световую волну, идущую от данного
источника света, разделить на две, а затем их вновь соединить. Это можно сделать с по-
мощью, например:
• двух параллельных щелей, освещаемых источником света (опыт Юнга);
• двух зеркал, установленных друг к другу под углом, близким к 180
0
(зеркала
Френеля);
• двух призм с очень малым углом преломления, соединенных своими осно-

Страницы