Микромеханизмы высокотемпературной усталости и ползучести металлов и сплавов. Пачурин Г.В - 101 стр.

разрушения (ползучести), что и наблюдается, в частности, на алюминии при
одноосном и равноосном двухосном растяжении.
      Итак, нахождение σ экв возможно в случае действия идентичных механиз-
мов разрушения (ползучести) при разных видах напряженного состояния. В со-
ответствии с этим, основываясь на имеющихся к настоящему моменту времени
данных по изучению кинетики разрушения и ползучести, имеет смысл разде-
лить все многообразие случаев с разным отношением σ 2 / σ1 на две большие
подгруппы: жесткие виды напряженного состояния σ 2 / σ1 f −0,3 и «мягкие»
виды напряженного состояния σ 2 / σ1 f −0,3 , и в каждой подгруппе нахо-
дить σ экв .
      Поскольку влияние вида напряженного состояния сказывается на характе-
ре развития пластической деформации, результатом чего являются структурные
изменения в материале, правомерно говорить об учете параметра напряженного
состояния в γ, оставляя в (1.1) в качестве σ максимальное нормальное напряже-
ние. В случае совпадения предэкспоненциального множителя для обоих видов
напряженного состояния из сравнения (1.1) при j-том напряженном состоянии и
одноосном растяжении получаем:
                                            1 + (1 − α) 2 + α 2 
                        γ j = γ p ⋅ a1− 2 η                     .
                                                   2           
      Расчет по этой формуле дает заниженные результаты γ при двухосном рас-
тяжении по сравнению с экспериментальными значениями (не менее чем на
8%). Это указывает на необходимость учета установленного факта некоторого
уменьшения τ 0 при двухосном растяжении и введения поправки в виде:

                              (ln τ0p − ln τ0j ) ⋅ kT
                                                      .
                                        σ
      Для интервала температур 0,2 ≤ Т f 0,4Т пл наилучшее совпадение дает это
выражение, рассчитанное для T ≈ 300° K (≈ 0,33) . Тогда можно записать:

                                        1 + (1 − α ) 2 + α 1− 2 η
                      γ j = 0,33 + γ p [                  ⋅a              (4.6)
                                                2

                                          101