Составители:
Рубрика:
15
Следует учесть, что σ
0
- σ есть поверхностное давление пленки π,
а количество ПАВ в поверхностном слое (поверхностная концентрация)
обратна площади S
m
, занимаемой 1 молем вещества. В результате может
быть получено уравнение состояния идеального двухмерного газа:
π S
m
= R T (II-8)
Cовместное решение адсорбционного уравнения Гиббса с уравне-
нием Лэнгмюра для ПАВ дает уравнение Шишковского, связывающее из-
менение поверхностного натяжения раствора с концентрацией ПАВ в
объеме:
σ = σ
0
− А
∞
R T ln (1 + KC) (II-9)
Уравнение состояния двухмерного газа для этого случая имеет вид:
π (S
m
− S
m0
) = R T , (II-10)
где S
m0
= 1 / A
∞
, то есть поверхность, занимаемая одним молем ПАВ в ад-
сорбционно насыщенном монослое.
Уравнения Гиббса, Генри, Лэнгмюра и Шишковского позволяют по
экспериментальным данным поверхностного натяжения растворов рас-
считать адсорбцию ПАВ на межфазной границе, толщину адсорбционного
слоя, предельную адсорбцию (емкость монослоя), удельную поверхность
адсорбента.
Величину площади, занимаемой одной молекулой S
0
и толщину по-
верхностного слоя δ рассчитывают по экспериментально найденным зна-
чениям предельной адсорбции А
∞
:
S
0
= 1 / (N
A
A
∞
) и (II-11)
δ = (А
∞
М) / ρ , (II-12)
где М - молекулярная масса ПАВ; ρ - плотность ПАВ.
III. Кинетические свойства и методы исследования дисперсных сис-
тем
Кинетическая устойчивость любой дисперсной системы зависит от
интенсивности теплового движения и силы гравитации, которая определя-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- …
- следующая ›
- последняя »
