Составители:
Рубрика:
7
При сферической поверхности раздела:
dS
dV r
=
2
и
∆p
r
=±
2σ
, (I-10)
где знаки + и − отвечают положительной или отрицательной кривизне.
Вследствие существования лапласова давления величина давления
насыщенного пара жидкости при данной температуре зависит от формы
поверхности. Связь между этими параметрами отражена в уравнении ка-
пиллярной конденсации Кельвина (Томсона):
ln
p
p
V
RT
dS
dV
S
m
=⋅
σ
, (I-11)
где p и p
s
- давление насыщенного пара над искривленной и над плоской
поверхностью; V
m
- мольный объем вещества в конденсированном со-
стоянии.
Для сферической поверхности:
ln
p
p
V
rRT
S
m
=±
2σ
, (I-12)
При соприкосновении двух разнородных твердых или жидких фаз
их поверхностные молекулы вступают во взаимодействие, в результате
чего между фазами возникает связь, называемая адгезией («прилипание»).
При разрыве столбика единичного сечения двух различных фаз работа ад-
гезии равна:
W
a
= σ
10
+ σ
20
− σ
12
, (I-13)
где σ
10
и σ
20
- поверхностное натяжение на границе каждой из
конденсированных фаз с воздухом; σ
12
-
поверхностное натяжение на гра-
нице конденсированных фаз.
Из этого уравнения следует, что чем больше работа адгезии, тем
меньше межфазное натяжение σ
12
.
В случае капли жидкости на поверхности твердого тела на воздухе,
угол Θ между жидкой и твердой фазами, измеряемый со стороны жидко-
сти, называется краевым углом или углом смачивания.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
