Космофизический практикум. Панасюк М.И - 21 стр.

экватора, а по мере уменьшения   α0 зеркальные точки приближают-
ся к Земле и при достаточно малых     α0 (конус потерь) частица гиб-
нет в верхних слоях атмосферы.
   Частота осцилляций частиц вдоль магнитных силовых линий
пропорциональна их скорости и слабо (в пределах фактора 2) зави-

сит от α0.

   Кроме ларморовского вращения и качаний вдоль силовых линий,
в движении частиц в геомагнитной ловушке проявляется ещё одна
периодичность. Из-за неоднородности поля на более близких к
Земле участках траектория частицы имеет бóльшую кривизну. В ре-
зультате этого ведущий центр частицы постепенно смещается по
долготе (дрейфует вокруг Земли). Протоны и другие положительные
ионы дрейфуют на запад, электроны − на восток. Чем больше кине-
тическая энергия частицы и чем дальше она от Земли, тем меньше
период её дрейфа вокруг Земли.
   Таким образом, характерной особенностью движение заряжен-
ных частиц в геомагнитной ловушке является тройная периодич-
ность: каждую захваченную частицу можно рассматривать как быст-
ро крутящийся ларморовский волчок, который, плавно покачиваясь
вдоль силовых линий, периодически оборачивается вокруг Земли.
   Гиропериоды частиц РП в экваториальной плоскости составляют
∼ 10÷103 мкс для электронов и ∼ 10÷103 мс для протонов (с увели-
чением широты эти значения уменьшаются в десятки-сотни раз).
Периоды качаний частиц РП вдоль силовых линий магнитного поля
составляют ∼ 0.1÷1 с для электронов и ∼ 0.5÷50 с для протонов. Пе-
риоды азимутального дрейфа частиц РП вокруг Земли не зависят от
массы частиц и составляют ∼ 0.1÷500 мин (для большинства частиц



                                 21