Космофизический практикум. Панасюк М.И - 22 стр.

РП этот период приходится на интервал ∼ 1÷10 мин).
   Каждому из этих периодических движений отвечает свой адиа-
батический инвариант: µ − магнитный поток через ларморовскую
окружность, Ι − интеграл продольного действия и Φ − магнитный по-
ток, охватываемый дрейфовой траекторией частицы.

   Частицы с разными E и   α0,   инжектированные в какой-то точке

ловушки, постепенно заселяют замкнутую тороидальную поверх-
ность − дрейфовую оболочку. Меридиональное сечение этой обо-
лочки   совпадает   с   силовыми      линиями   магнитного   поля,
а экваториальное − с линиями постоянной индукции поля (в диполь-
ном поле это окружности). Поэтому экспериментальные распреде-
ления частиц РП наиболее просто и естественно систематизируют-
ся в координатах {L,B} Мак-Илвайна: L − параметр дрейфовой обо-
лочки, B − локальная индукция магнитного поля. Для дипольного
магнитного поля, которым описывается бóльшая часть (сердцевина)
геомагнитной ловушки, L − расстояние от вершин силовых линий до
центра Земли в земных радиусах (безразмерная величина).
   В заключение этого раздела отметим следующее. Поскольку
траектория заряженной частицы в магнитном поле всегда искривле-
на, по теории Максвелла-Лоренца она излучает электромагнитные
волны и, следовательно, теряет энергию. Для нерелятивистских
частиц такое излучение называется магнито-тормозным, а для ре-
лятивистских − синхротронным (в астрофизике по этим излучениям
оценивают величину магнитного поля в источнике). Поэтому утвер-
ждения, что сила Лоренца строго перпендикулярна скорости части-
цы и не меняет её энергию, положенные в основу анализа в этом
разделе, приблизительны. Однако расчёты с учётом потерь энергии
частиц РП на магнито-тормозное (синхротронное) излучение не ме-



                                 22