ВУЗ:
Составители:
165
трическая прочность инертных газов в несколько раз меньше, чем у возду-
ха, тем более требуется расчет электрической прочности.
Начиная с частоты f
кр1
, разрядное напряжение с ростом частоты падает,
что связано с особенностями образования объемных зарядов. Ионизация в
промежутке возникает при напряжении меньше U
пр
. В диапазоне частот от
0 – f
кр1
ионы, возникающие в некоторый полупериод, в течение этого же
полупериода успевают дойти до электродов. Поэтому в следующий полу-
период процесс начинается при отсутствии объемного заряда. При часто-
тах выше f
кр1
часть ионов уже не успевает дойти до электродов, главную
роль при этом играют положительные ионы, причем число оставшихся ио-
нов от полупериода к полупериоду возрастает, создается значительный
объемный заряд, который и приводит к снижению пробивного напряже-
ния. Первая критическая частота зависит от давления газа между электро-
дами. С увеличением расстояния
эта частота уменьшается. Так обстоят де-
ла до частоты f
1
. Дальнейшее увеличение частоты почти не приводит к
снижению разрядного напряжения. По-видимому, это связано с тем, что
объемный заряд в промежутке перестает увеличиваться. Наступает дина-
мическое равновесие между скоростью образования новых ионов и диффу-
зией объемного заряда на электроды.
За второй критической частотой f
кр2
происходит новое снижение раз-
рядного напряжения. При этом полупериод оказывается меньше времени
пробега электронами межэлектродного пространства. Часть электронов не
успевает уходить на электроды и, оставаясь в промежутке, продолжает
участвовать в ионизации и разрядное напряжение снижается. С увеличени-
ем частоты увеличивается насыщение объемного заряда и разрядное на-
пряжение падает.
При очень
больших частотах, превышающих f
кр3
возможно возрастание
разрядного напряжения. При этом полупериод настолько мал, что некото-
рые электроны не успевают осуществить ни одного акта ионизации. Чтобы
началась ионизация, необходимо увеличить напряжение, т.е. скорость
движения электрона и уменьшить тем самым среднее время между столк-
новениями.
Кроме рассмотренного разряда, может наблюдаться
коронный (тлею-
щий) разряд на токонесущих частях конструкции. Напряженность, при ко-
торой возникает коронный разряд, можно найти по выражению Пика:
Е = 30,3
δ· ( 1+ 0,298 / (
0
r⋅
δ
)) .
Это выражение справедливо при r
0
< 1см,
где r
0
– радиус изгиба элемента конструкции;
δ – относительная плотность воздуха при произвольном давлении и
температуре.
трическая прочность инертных газов в несколько раз меньше, чем у возду- ха, тем более требуется расчет электрической прочности. Начиная с частоты fкр1, разрядное напряжение с ростом частоты падает, что связано с особенностями образования объемных зарядов. Ионизация в промежутке возникает при напряжении меньше U пр. В диапазоне частот от 0 – fкр1 ионы, возникающие в некоторый полупериод, в течение этого же полупериода успевают дойти до электродов. Поэтому в следующий полу- период процесс начинается при отсутствии объемного заряда. При часто- тах выше fкр1 часть ионов уже не успевает дойти до электродов, главную роль при этом играют положительные ионы, причем число оставшихся ио- нов от полупериода к полупериоду возрастает, создается значительный объемный заряд, который и приводит к снижению пробивного напряже- ния. Первая критическая частота зависит от давления газа между электро- дами. С увеличением расстояния эта частота уменьшается. Так обстоят де- ла до частоты f1. Дальнейшее увеличение частоты почти не приводит к снижению разрядного напряжения. По-видимому, это связано с тем, что объемный заряд в промежутке перестает увеличиваться. Наступает дина- мическое равновесие между скоростью образования новых ионов и диффу- зией объемного заряда на электроды. За второй критической частотой fкр2 происходит новое снижение раз- рядного напряжения. При этом полупериод оказывается меньше времени пробега электронами межэлектродного пространства. Часть электронов не успевает уходить на электроды и, оставаясь в промежутке, продолжает участвовать в ионизации и разрядное напряжение снижается. С увеличени- ем частоты увеличивается насыщение объемного заряда и разрядное на- пряжение падает. При очень больших частотах, превышающих fкр3 возможно возрастание разрядного напряжения. При этом полупериод настолько мал, что некото- рые электроны не успевают осуществить ни одного акта ионизации. Чтобы началась ионизация, необходимо увеличить напряжение, т.е. скорость движения электрона и уменьшить тем самым среднее время между столк- новениями. Кроме рассмотренного разряда, может наблюдаться коронный (тлею- щий) разряд на токонесущих частях конструкции. Напряженность, при ко- торой возникает коронный разряд, можно найти по выражению Пика: Е = 30,3 δ· ( 1+ 0,298 / ( δ ⋅ r0 )) . Это выражение справедливо при r0 < 1см, где r0 – радиус изгиба элемента конструкции; δ – относительная плотность воздуха при произвольном давлении и температуре. 165
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 164
- 165
- 166
- 167
- 168
- …
- следующая ›
- последняя »