ВУЗ:
Составители:
91
более просты в исполнении и не требуют для выполнения своих функций
затрат дополнительной энергии.
Пассивные способы виброзащиты в диапазоне частот можно условно
подразделить на четыре основные разновидности (рис. 8.1). Такая класси-
фикация способов виброзащиты позволяет более четко уяснить физиче-
скую сущность каждой разновидности и оценить их эффективность с по-
мощью амплитудно-частотной характеристики.
Рис. 8.4. Основные способы виброзащиты ЭС
Рассмотрим механическую упруго-инерционную систему с одной сте-
пенью свободы (рис. 8.2). При кинематическом возбуждении (за счет коле-
баний основания) по гармоническому закону
tj
a
Sz
ω
0
e= , (8.1)
где
0
S – амплитуда виброперемещения основания;
j – мнимая единица.
Уравнение движения системы с вязким трением имеет вид:
0)()(β =
−
+
−
+
aa
zzkzzzm
. (8.2)
Здесь
1
zzz
a
=
−
– упругая деформа-
ция связей.
Подставляя в это уравнение частное
решение в виде
)(
в
e)(
αω
+
==
tj
Stzz , (8.3)
где
в
S – амплитуда вибрации;
α
- сдвиг фаз между перемещением
основания и инерционного элемента;
и выражение для виброперемещения ос-
нования
a
z из (8.1), после преобразова-
ний получаем:
a
zkjzkjm )ωβ()ωβω(
2
+=++− ,
Способы виб-
розащиты
Виброизо-
ляция
Частотная
отстройка
Демпфиро-
вание
Динамическое
гашениие
Рис. 8.5. Система с одной
степенью свободы при кине-
матическом возб
у
жд
е
нии.
z
k
β
z
a
(t)
z
(t)
m
более просты в исполнении и не требуют для выполнения своих функций затрат дополнительной энергии. Пассивные способы виброзащиты в диапазоне частот можно условно подразделить на четыре основные разновидности (рис. 8.1). Такая класси- фикация способов виброзащиты позволяет более четко уяснить физиче- скую сущность каждой разновидности и оценить их эффективность с по- мощью амплитудно-частотной характеристики. Способы виб- розащиты Виброизо- Частотная Демпфиро- Динамическое ляция отстройка вание гашениие Рис. 8.4. Основные способы виброзащиты ЭС Рассмотрим механическую упруго-инерционную систему с одной сте- пенью свободы (рис. 8.2). При кинематическом возбуждении (за счет коле- баний основания) по гармоническому закону z a = S 0 e jωt , (8.1) где S0 – амплитуда виброперемещения основания; j – мнимая единица. Уравнение движения системы с вязким трением имеет вид: z mz + β( z − za ) + k ( z − z a ) = 0 . (8.2) z (t) m Здесь z − z a = z1 – упругая деформа- ция связей. Подставляя в это уравнение частное k β решение в виде z = z (t ) = Sв e j (ωt + α ) , (8.3) z a(t) где Sв – амплитуда вибрации; Рис. 8.5. Система с одной α - сдвиг фаз между перемещением степенью свободы при кине- основания и инерционного элемента; матическом возбуждении. и выражение для виброперемещения ос- нования z a из (8.1), после преобразова- ний получаем: (− mω 2 + jωβ + k ) z = ( jωβ + k ) z a , 91
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 90
- 91
- 92
- 93
- 94
- …
- следующая ›
- последняя »