Физические основы теплотехники. Часть I. Термодинамика. Панов В.К. - 114 стр.

§ 27. Энтропия и ее свойства
112

конечно малых, если он существует, называют интегралом.
Поскольку в выражении (5.13) бесконечно малые собирают-
ся при обходе контура, левая часть выражения представляет
собой контурный интеграл. Во-вторых, правая часть, равная
конечному числу ноль, говорит о том, что интеграл этот
действительно существует и при этом равен нулю.
                       δQ
                   ∫   T
                            =0   — интеграл Клаузиуса.   (5.14)
     Если это так, то подынтегральное выражение есть пол-
ный дифференциал какой-то величины, например S, имеющей
определенное значение в каждой точке контура:
                           δQ
                              = dS.                 (5.15)
                            T
     Клаузиус назвал эту величину энтропией.

§ 27. Энтропия и ее свойства

      Оказалось, что введенная Клаузиусом термодинамиче-
ская величина, допускает весьма широкое толкование и приме-
няется теперь и за пределами термодинамики. Но я умышленно
ограничиваюсь здесь теплотехническим, инженерным толкова-
нием и свойствами энтропии. Итак, вначале определение.
      Энтропия – это термодинамическая функция состоя-
ния, изменение которой в изотермическом процессе равно
приведенному теплу. Подчеркну, что здесь говорится о ПРИве-
денном тепле, т. е. тепле, деленном на температуру подвода
этого тепла.
                       Свойства энтропии
      1. Размерность. В соответствии с определением (5.15)
                      [S] = [Q]/[T] = Дж/К.
      Размерность удельной энтропии [s] = Дж/(кг·К) или
Дж/(кмоль·К), что совпадает с размерностью удельной тепло-
емкости (на этом общность и заканчивается).
      2. Энтропия, так же как внутренняя энергия и энталь-
пия, является энергетической характеристикой внутреннего
состояния вещества:
                   s = f (T, v) = f (состояния).