Физические основы теплотехники. Часть I. Термодинамика. Панов В.К. - 154 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

§ 36. Процессы в компрессорах 14
2
р
Для получения окон
можно посчитать работу,
мость V = f (p) из уравнения
Для получения окон
можно посчитать работу,
мость V = f (p) из уравнения
6
Подставив (7.18) в (7.17), получим:
∫
=
3
ц
р
VdрL
. (7.19) . (7.19)
чательного выражения, по которому
в (7.19) нужно подставить зависи-
процесса. При политропном сжатии
чательного выражения, по которому
в (7.19) нужно подставить зависи-
процесса. При политропном сжатии
))(1(
)1(
2322
nn
ppV
−
−
. (7.20)
.19) преобразовать, используя урав-
ференциальной форме:
= du + pd
v.
+
vdp ⇒ pdv dp
1
ц
p
n
n
L
−
=
Можно выражение (7
нение первого начала в диф
dq
Из матанализа: d(p
v) = pdv
dq = du + d(p
v) – vdp = d( + pv) dp.
= u +
Сделаем ения в форму-
ле (7.
= d(p
v) – v ). Тогда
u –
v По определению i =
p
v. Окончательно:
dq = di –
vdp ⇒ vdp = di – dq.
замену подынтегрального выраж
19) на полученную разность:
QIdqdimvdрmVdрL
IVV
−Δ=
⎟
⎟
IVV
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−===
∫∫∫∫
23ц
333
.
(7.21)
222
Для адиабатного сжатия
L
ц
= m
Δ
i. (7.22)
Это выражение используется для расчета сжатия ре-
ального газа.
Выражение (7.19), как и анализ площадей в диаграмме
(рис. 7.7), явно говорит о том, что затраты работы зависят от
параметров цикла. Проанализируем эту зависимость.
1.
Влияние давления нагнетания видно на диаграмме
(рис. 7.7, а). Большему давлению нагнетания соот-
ветствует бóльшая площадь цикла, значит, бóльшие
р
v
р
на
г
р
вс
Т = const
1< n <
k
Q = 0
б
р
v
р
наг1
р
наг2
р
вс
а
Рис. 7.7. Зависимость
работы цикла от
давления нагнетания (а)
и типа процесса (б) 
§ 36.
146 Процессы в компрессорах

        Подставив (7.18) в (7.17), получим:
                                     р3

                                Lц = ∫ Vdр .                          (7.19)
                                     р2
       Для получения окончательного выражения, по которому
можно посчитать работу, в (7.19) нужно подставить зависи-
мость V = f (p) из уравнения процесса. При политропном сжатии
                         n
                 Lц =       p 2V2 (1 − ( p 3 p 2 ) ( n −1) n ) . (7.20)
                       n −1
       Можно выражение (7.19) преобразовать, используя урав-
нение первого начала в дифференциальной форме:
                           dq = du + pdv.
Из матанализа: d(pv) = pdv + vdp ⇒ pdv = d(pv) – vdp). Тогда
dq = du + d(pv) – vdp = d(u + pv) – vdp. По определению i =
= u + pv. Окончательно:
                  dq = di – vdp ⇒ vdp = di – dq.
       Сделаем замену подынтегрального выражения в форму-
ле (7.19) на полученную разность:
            V3        V3
                                ⎛ I3         ⎞                   (7.21)
       Lц = ∫ Vdр = m ∫ vdр = m⎜ ∫ di − ∫ dq ⎟ = ΔI 23 − Q .
                                ⎜            ⎟
            V2        V2        ⎝ I2         ⎠
       Для адиабатного сжатия
                             Lц = m Δ i.                         (7.22)
       Это выражение используется для расчета сжатия ре-
ального газа.
       Выражение (7.19), как и анализ площадей в диаграмме
(рис. 7.7), явно говорит о том, что затраты работы зависят от
параметров цикла. Проанализируем эту зависимость.
       1. Влияние давления нагнетания видно на диаграмме
           (рис. 7.7, а). Большему давлению нагнетания соот-
           ветствует бóльшая площадь цикла, значит, бóльшие
    р                      р              Т = const
рнаг2                    рнаг              1< n < k
                                                       Рис. 7.7. Зависимость
                                             Q=0         работы цикла от
рнаг1
                                                      давления нагнетания (а)
                                                        и типа процесса (б)
  рвс                    рвс
                     v                           v
             а                       б

Страницы