Составители:
Рубрика:
§ 20. Круговой процесс
93
кривой 1–2: L
12
> 0. При этом
ся затратить тепло
Q
12
> 0, равное
произведенной работе. Теперь повто-
рим процесс. Для этого нужно вер-
нуть газ из состояния
2 в состояние 1.
Если возвращать газ в исходное со-
стояние тем же «путем» – изотерми-
чески, то придется затратить работу
(
L
21
< 0), численно равную получен-
ной при расширении: |
L
21
| = L
12
. Кро-
ме того, потребуется отводить тепло, равное по величине за-
трачиваемой работе, иначе температура не будет оставаться
постоянной. Именно такие результаты были получены (§ 15)
при исследовании изотермического процесса.
p
Возвращение в исходное состояние будет означать,
что мы осуществили круговой процесс (на латыни –
цикл),
состоящий из двух изотерм. Его итог:
L
ц
= Σ L
i
= L
12
+L
21
= L
12
– |L
21
| = 0.
Работа цикла равна алгебраической сумме работ про-
цессов, составляющих цикл.
Разумеется, цикл, в котором L
ц
= 0, практического ин-
тереса не представляет. Круговой процесс нужно организо-
вать так, чтобы получаемая работа превосходила затрачивае-
мую, т. е.
L
ц
> 0. Диаграмма р-v (ее свойство площадей) по-
зволяет понять, как этого добиться (рис. 5.3).
Процесс расширения
1–2 нужно провести выше изотер-
мы в
р-v диаграмме, а сжатие 2–1— ниже (рис. 5.3, а). Это оз-
начает, что давление в одном и том же объеме при расшире-
нии должно быть больше, чем при сжатии (рис. 5.3,
б). Тогда
работа расширения
L
12
будет больше работы сжатия L
21
.
1
2
Q
1
Q
2
L
12
v
L
21
Рис. 5.2. Цикл с L
ц
= 0
p
p
Рис. 5.3. Цикл с L
ц
> 0. Сравнение работ (а) и давлений (б) расширения-сжатия
1
2
v
Т=const
p
р
асш
p
с
ж
Т
расш
Т
сж
б
а
1
2
v
L < 0
21
Q
1
Q
2
L >0
12
Т=const
§ 20. Круговой процесс 93
кривой 1–2: L12 > 0. При этом p
ся затратить тепло Q12 > 0, равное 1
произведенной работе. Теперь повто- Q1
рим процесс. Для этого нужно вер-
нуть газ из состояния 2 в состояние 1. 2
Если возвращать газ в исходное со-
Q2
стояние тем же «путем» – изотерми-
чески, то придется затратить работу L21 L12 v
(L21 < 0), численно равную получен-
Рис. 5.2. Цикл с Lц = 0
ной при расширении: |L21| = L12 . Кро-
ме того, потребуется отводить тепло, равное по величине за-
трачиваемой работе, иначе температура не будет оставаться
постоянной. Именно такие результаты были получены (§ 15)
при исследовании изотермического процесса.
Возвращение в исходное состояние будет означать,
что мы осуществили круговой процесс (на латыни – цикл),
состоящий из двух изотерм. Его итог:
Lц= Σ Li = L12 +L21 = L12 – |L21| = 0.
Работа цикла равна алгебраической сумме работ про-
цессов, составляющих цикл.
Разумеется, цикл, в котором Lц = 0, практического ин-
тереса не представляет. Круговой процесс нужно организо-
вать так, чтобы получаемая работа превосходила затрачивае-
мую, т. е. Lц > 0. Диаграмма р-v (ее свойство площадей) по-
зволяет понять, как этого добиться (рис. 5.3).
Процесс расширения 1–2 нужно провести выше изотер-
мы в р-v диаграмме, а сжатие 2–1— ниже (рис. 5.3, а). Это оз-
начает, что давление в одном и том же объеме при расшире-
нии должно быть больше, чем при сжатии (рис. 5.3, б). Тогда
работа расширения L12 будет больше работы сжатия L21.
p p
1 L21< 0 1
Q1
L12 >0 pрасш
Трасш
2 pсж 2
Т=const Т=const
Q2 Тсж
v v
а б
Рис. 5.3. Цикл с Lц > 0. Сравнение работ (а) и давлений (б) расширения-сжатия
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 93
- 94
- 95
- 96
- 97
- …
- следующая ›
- последняя »
