Физические основы теплотехники. Часть I. Термодинамика. Панов В.К. - 97 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

§ 21. Первое начало для кругового процесса
95
Условие попеременного взаимодей-
ствия рабочего тела с источниками – тоже
условие организации кругового процесса.
Иначе если тело контактирует
одновре-
менно
с обоими источниками, то круговой
процесс может и вовсе не получиться. Ра-
бочее тело при этом может находиться в
одном, неравновесном состоянии и ис-
полнять роль «передатчика» тепла от го-
рячего источника к холодному, не произ-
водя никакой работы вовсе.
Впервые эти соображения отчетливо сформулировал
Сади Карно в уже упоминавшемся «Трактате о движущей
силе огня…».
§ 21. Первое начало термодинамики
для кругового процесса
Обсудив в предыдущей главе характер политропного
процесса, теперь мы можем представить себе любой круговой
процесс состоящим из различных политропных процессов,
следующих друг за другом (рис. 5.1). Примéним к каждому из
них уравнение первого начала:
Q
1
=
Δ
U
1
+ L
1
–
для первого процесса;
Q
2
=
Δ
U
2
+ L
2
–
для второго процесса;
•
•
•
–
для остальных процессов,
составляющих цикл.
Поскольку это не абстрактные процессы, а части еди-
ного целого – цикла, то и описывающие их уравнения можно
объединить в систему и решать совместно. Просуммируем их
почленно:
Σ
Q
i
=
ΣΔ
U
i
+
Σ
L
i
.
Алгебраическая сумма работ процессов, составляющих
цикл, стоящая в правой части уравнения, ранее названа работой
цикла. Поэтому будет логично
алгебраическую сумму теплот
процессов, составляющих цикл,
назвать теплом цикла. Тогда
Q
ц
=
ΣΔ
U
i
+ L
ц
.
Рис. 5.4 Тепловой
двигатель
Гор. ист.
Т
1
Хол. ист.
Раб. тело
Q
1
L >0
ц
Q
2
Т
2
§ 21. Первое начало для кругового процесса                95

      Условие попеременного взаимодей-
ствия рабочего тела с источниками – тоже   Гор. ист. Т1
условие организации кругового процесса.          Q1
Иначе если тело контактирует одновре-                 Lц >0
                                           Раб. тело
менно с обоими источниками, то круговой
процесс может и вовсе не получиться. Ра-         Q2
бочее тело при этом может находиться в    Хол. ист. Т2
одном, неравновесном состоянии и ис-
полнять роль «передатчика» тепла от го-
рячего источника к холодному, не произ-  Рис. 5.4 Тепловой
                                             двигатель
водя никакой работы вовсе.
      Впервые эти соображения отчетливо сформулировал
Сади Карно в уже упоминавшемся «Трактате о движущей
силе огня…».

§ 21. Первое начало термодинамики
     для кругового процесса

      Обсудив в предыдущей главе характер политропного
процесса, теперь мы можем представить себе любой круговой
процесс состоящим из различных политропных процессов,
следующих друг за другом (рис. 5.1). Примéним к каждому из
них уравнение первого начала:
       Q1 =ΔU1 + L1 – для первого процесса;
       Q2 =ΔU2 + L2 – для второго процесса;
       •            – для остальных процессов,
       •
       •
                      составляющих цикл.
      Поскольку это не абстрактные процессы, а части еди-
ного целого – цикла, то и описывающие их уравнения можно
объединить в систему и решать совместно. Просуммируем их
почленно:
                     Σ Qi = ΣΔUi + Σ Li .
      Алгебраическая сумма работ процессов, составляющих
цикл, стоящая в правой части уравнения, ранее названа работой
цикла. Поэтому будет логично алгебраическую сумму теплот
процессов, составляющих цикл, назвать теплом цикла. Тогда
                       Qц = ΣΔUi + Lц .

Страницы