Преломление и отражение рентгеновского излучения. Павлинский Г.В. - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

19
Из рис. 4(b) следует, что интенсивность отраженного
длинноволнового рентгеновского излучения довольно быстро падает
из-за сильного его поглощения в отражающей среде. Вместе с тем,
углы, при которых отраженная интенсивность рассматриваемых
элементов существенна, оказываются довольно значительными.
Таким образом, отражение рентгеновского излучения даже
при углах падения, меньших критического угла (ϕ
о
)
max
сопровождается частичным падением его интенсивности, что
объясняется поглощением в отражающей среде.
Согласно теории, предложенной Эйхенвальдом [3],
отраженная волна заходит в отражающую среду, движется по
криволинейному пути и через половину периода выходит из этой
среды.
Интенсивность проникающих в среду электромагнитных волн
убывают с глубиной по экспоненциальному закону. Глубина
проникновения излучения может быть определена величиной x
e
, при
которой его интенсивность уменьшается в e раз [4,5]:
)1(4)1(22
x
2222
e
−θ−β+−θπ
λ
=
, (35)
где
max0
0
)(ϕ
ϕ
=θ ; λ - длина волны падающего излучения.
Если угол падения равен критическому, ϕ
о
=(ϕ
о
)
max
, то θ=1 и из
(35) получаем:
πτ
λ
=
β
π
λ
=
2
11
4
x
e
, (36)
где τ - линейный коэффициент поглощения этого излучения в
отражающей среде.
При углах, много меньших критического, ϕ
о
<<(ϕ
о
)
max
, для
расчета глубины x
e
может быть использовано приближенное
выражение [2]:
δ
π
λ
≈
2
1
4
x
e
(37)
Поскольку согласно уравнению (13) декремент δ
пропорционален квадрату длины волны, то Const
2
=
δ
λ
и глубина
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
                   Из рис. 4(b) следует, что интенсивность отраженного
             длинноволнового рентгеновского излучения довольно быстро падает
             из-за сильного его поглощения в отражающей среде. Вместе с тем,
             углы, при которых отраженная интенсивность рассматриваемых
             элементов существенна, оказываются довольно значительными.
                   Таким образом, отражение рентгеновского излучения даже
             при углах падения, меньших критического угла (ϕо)max
             сопровождается частичным падением его интенсивности, что
             объясняется поглощением в отражающей среде.
                   Согласно    теории, предложенной       Эйхенвальдом [3],
             отраженная волна заходит в отражающую среду, движется по
             криволинейному пути и через половину периода выходит из этой
             среды.
                   Интенсивность проникающих в среду электромагнитных волн
             убывают с глубиной по экспоненциальному закону. Глубина
             проникновения излучения может быть определена величиной xe, при
             которой его интенсивность уменьшается в e раз [4,5]:

                                                      λ
                              xe =                                       ,         (35)
                                     2π 2    (θ − 1) + 4β − (θ − 1)
                                                2     2      2     2


                            ϕ0
                    где θ =         ; λ - длина волны падающего излучения.
                          (ϕ0 ) max
                   Если угол падения равен критическому, ϕо =(ϕо)max, то θ=1 и из
             (35) получаем:
                                                  λ 1    1 λ
                                            xe =       =     ,          (36)
                                                 4π β 2 πτ

                  где τ - линейный коэффициент поглощения этого излучения в
             отражающей среде.
                  При углах, много меньших критического, ϕо <<(ϕо)max, для
             расчета глубины xe может быть использовано приближенное
             выражение [2]:

                                                     λ 1
                                              xe ≈                                 (37)
                                                     4π 2δ

                    Поскольку        согласно       уравнению     (13) декремент δ
                                                                  λ
             пропорционален квадрату длины волны, то                  = Const и глубина
                                                                   2δ


                                                                                          19

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы