Преломление и отражение рентгеновского излучения. Павлинский Г.В. - 39 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

39
β, где β - половинный угол капиллярного конуса. Второе отражение
происходит под углом α + 3β, а n-ное - под углом α +(2n-1)β . При
падении под углом больше критического рентгеновский луч
поглощается поверхностью и не участвует в процессе фокусировки.
Рис.13. Схема линейного конусного капилляра с несколькими
отражениями попавшего в него рентгеновского луча.
Максимальное сжатие M
max
пучка конусным капилляром
определяется как
M
max
≥ (α + β)×(ϕ
0
)
max
При энергии рентгеновских квантов порядка 20 кэВ критический
угол для стекла (ϕ
0
)
max
≈ 1,5 мрад. Тогда при α + β ≈ 36 мкрад
получаем величину максимального сжатия порядка 1: 14.
Возможности капиллярной оптики при решении задач
рентгеновского анализа рассмотрены в обзорной работе [31].
Излучение, отраженное от стенок капилляра, должно
интерферировать с образованием стоячих волн. Волновая теория
прохождения через капилляр когерентного и некогерентного
излучения развита в работах [32,33].
Одним из недостатков фокусирующих капилляров является их
сравнительно малая апертура. Поэтому использование таких
капилляров перспективно в качестве конечной фокусирующей ступени
конденсирующих систем, когда сравнительно малое сжатие
(например, 1:10) позволяет свести 10 мкм диаметр фокуса к размеру в
1 мкм.
Другой недостаток капилляров состоит в трудности получения
гладкой поверхности капиллярного отверстия.
Фокусировка при отражении рентгеновского излучения
охватывает не только процессы полного внешнего отражения, но и
Брегговскую спектральную оптику, а также отражения
многослойными структурами.
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
             β, где β - половинный угол капиллярного конуса. Второе отражение
             происходит под углом α + 3β, а n-ное - под углом α +(2n-1)β . При
             падении под углом больше критического рентгеновский луч
             поглощается поверхностью и не участвует в процессе фокусировки.




                  Рис.13. Схема линейного конусного капилляра с несколькими
             отражениями попавшего в него рентгеновского луча.


                  Максимальное сжатие Mmax пучка конусным капилляром
             определяется как

                                          Mmax ≥ (α + β)×(ϕ0)max

                  При энергии рентгеновских квантов порядка 20 кэВ критический
             угол для стекла (ϕ0)max ≈ 1,5 мрад. Тогда при α + β ≈ 36 мкрад
             получаем величину максимального сжатия порядка 1: 14.
                  Возможности капиллярной оптики при решении задач
             рентгеновского анализа рассмотрены в обзорной работе [31].
             Излучение, отраженное            от стенок капилляра, должно
             интерферировать с образованием стоячих волн. Волновая теория
             прохождения через капилляр когерентного и некогерентного
             излучения развита в работах [32,33].
                  Одним из недостатков фокусирующих капилляров является их
             сравнительно малая апертура. Поэтому использование таких
             капилляров перспективно в качестве конечной фокусирующей ступени
             конденсирующих систем, когда сравнительно малое сжатие
             (например, 1:10) позволяет свести 10 мкм диаметр фокуса к размеру в
             1 мкм.
                  Другой недостаток капилляров состоит в трудности получения
             гладкой поверхности капиллярного отверстия.
                  Фокусировка при отражении рентгеновского излучения
             охватывает не только процессы полного внешнего отражения, но и
             Брегговскую     спектральную      оптику,   а   также    отражения
             многослойными структурами.




                                                                                   39

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы