Аналоговая схемотехника. Схемотехническое проектирование усилителя импульсных сигналов. Павлов В.Н. - 16 стр.

UptoLike

Составители: 

16
В наиболее неблагоприятном случае отклонения параметров от
номинальных значений за счет температурных изменений и технологического
разброса имеют одинаковую направленность. В этом случае
U
бэ
=U
бэ
t
t+U
бэТ
; ∆β=∆β
t
+∆β
Т
,(5)
где U
бэТ
, ∆β
Т
отклонения параметров U
бэ
и β вследствие технологического
разброса. Обычно U
бэТ
0,05 В, ∆β
Т
0,1h
21э
.
Соотношение (5) и схема рис.10 являются исходными при проведении
анализа возможных вариаций I
к
и I
э
токов I
к0
и I
э0
. Анализ базируется на
пересчете всех источников нестабильности к коллекторному или эмиттерному
выводу транзистора. Параметр I
к
≈∆I
э
является результатом совместного
воздействия указанных ранее двух источников нестабильности, т.е. I
к
=I
1
+I
2
,
где I
1
составляющая тока I
к
, обусловленная нестабильностью U
бэ
; I
2
составляющая, обусловленная нестабильностью ∆β. В рамках задач, решаемых
при анализе тока I
к
, нестабильности, порождающие его, могут быть
рассматриваемы как источники малосигнальных напряжений и токов, в
результате чего вычисление составляющих I
1
и I
2
тока I
к
правомочно
осуществлять с помощью малосигнальных параметров. При вычислениях в
качестве вспомогательных параметров целесообразно использовать изменения
U
1
, U
2
, и U
к
=U
1
+U
2
разности потенциалов на резисторе R
к
, порождаемые
каждым из токов I
1
и I
2
и их совместным воздействием. При этом I
1
=U
1
/R
к
,
I
2
=U
2
/R
к
,а U
к
=(I
1
+I
2
)/R
к
. Использование вспомогательных напряжений
U
1
и U
2
позволяет осуществлять пересчеты токов I
1
и I
2
в ток I
к
с
помощью коэффициентов усиления по напряжению (без привлечения при
пересчетах коэффициентов передачи по току).
Расчеты по анализу нестабильности I
к
, а также последующие вычисления
значений других характеристик отдельных каскадов и усилителя в целом,
базируется на использовании малосигнальных параметров транзистора и
применении теории четырехполюсников. Рассмотрим основные положения этой
теории.
I
к
=
I
1
+
I
2
∆β
I
б0
U
бэ
U
1
+
U
2
U
вх
R
б
R
э
R
к
а
Рис. 10