Электромагнетизм. Электромагнитные колебания и волны. Першенков П.П - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

16
Орбитальный момент импульса атома – это
геометрическая сумма моментов импульса всех
электронов атома.
1
Z
ei
i
L
L
=
=
∑
rr
(3.6)
При внесении атома в магнитное поле на
электрон, движущийся в атоме действует мо-
мент сил
где
em
P
r
− орбитальный магнитный момент элек-
трона,
B
r
− магнитная индукция.
[]
em
M
PB=
rrr
, (3.7)
По теореме Лармора: единственным ре-
зультатом влияния магнитного поля на орбиту
электрона в атоме является прецессия орбиты и
вектора
m
P
r
с угловой скоростью
L
ω
r
вокруг оси,
проходящей через ядро атома параллельно век-
тору
B
r
индукции магнитного поля (рис. 3.2).
B
ω
L
α
P
m
Рис. 3.2.
Количественной характеристикой намагни-
ченного состояния вещества служит векторная
величина – намагниченность
где
i
m
P
r
− магнитный момент i-го атома (моле-
кулы);
n – число атомов (молекул) в объеме ∆V.
1
1
i
n
m
i
JP
V
=
=
∆
∑
rr
, (3.8)
Диамагнетиками
называются вещества
магнитные моменты атомов (молекул) которых
в отсутствии внешнего магнитного поля равны
нулю, т.к. магнитные моменты всех электронов 
    Орбитальный момент импульса атома – это        r Z r
геометрическая сумма моментов импульса всех        L = ∑ Lei        (3.6)
                                                        i =1
электронов атома.
    При внесении атома в магнитное поле на
электрон, движущийся в атоме действует мо-         r     r r
мент сил                                           M = [ Pem B] ,   (3.7)
    r
где Pem − орбитальный магнитный момент элек-
       r
трона, B − магнитная индукция.
    По теореме Лармора: единственным ре-
зультатом влияния магнитного поля на орбиту
электронаr в атоме является прецессия орбиты и
                                  r
вектора Pm с угловой скоростью ωL вокруг оси,
проходящей
      r       через ядро атома параллельно век-
тору B индукции магнитного поля (рис. 3.2).
                                          B
                                          ωL


                            Pm
                                          α




                                  Рис. 3.2.
    Количественной характеристикой намагни-
ченного состояния вещества служит векторная                n
                                                  r   1     r
величина – намагниченность
    r
                                                  J=
                                                     ∆V
                                                          ∑ mi ,
                                                           P        (3.8)
                                                          i =1
где Pmi − магнитный момент i-го атома (моле-
кулы);
   n – число атомов (молекул) в объеме ∆V.
    Диамагнетиками называются вещества
магнитные моменты атомов (молекул) которых
в отсутствии внешнего магнитного поля равны
нулю, т.к. магнитные моменты всех электронов

                                     16

Страницы