Электромагнетизм. Электромагнитные колебания и волны. Першенков П.П - 18 стр.

ка положительна и изменяется в пределах
     К парамагнетикам относятся многие метал-
лы, их сплавы, кислород О2, оксид азота NO, ок-
сид марганца MnO, хлористое железо FeCl2 и
др.
    Магнитное поле в веществе является су-
перпозицией
      r       двух полей: внешнего магнитного
поля B0 , создаваемого макротоками, и внутрен-
                                        r
него или собственного магнитного поля Bвнутр. ,
                                                            r r      r
создаваемого микротоками                                    B = B0 + Bвнутр. (3.10)

    Закон полного тока для магнитного поля в
веществе
                                                     ∫ Bdl = µ 0 (I макро + I микро ) ,
                                                    ( L)

где Iмакро и Iмикро – алгебраическая сумма макро-                                 (3.11)
и микротоков сквозь поверхность, натянутую на
контур L.
                                                r               r r
     Циркуляция вектора намагниченности J                     ∫ Jdl = I микро . (3.12)
равна                                                        (L)
                                                           r
    Закон полного тока для магнитного поля в            ⎛ B r⎞ r
веществе можно записать в виде                      ∫ ⎜⎜⎝ µ 0 − J ⎟⎟⎠dl = I макро . (3.13)
             r                                                          r
    Вектор H − напряженность внешнего маг-                      r B r
нитного поля                                                   H=         − J . (3.14)
                                                                     µ0
     Циркуляцияr вектора напряженности маг-
нитного поля H вдоль произвольного замкну-
того контура (L) равна алгебраической сумме
                                                              r r
макротоков сквозь поверхность натянутую на
этот контур
                                                            ∫ dl = I макро . (3.15)
                                                             H

    Для изотропных сред                                        µ =1+ χ,
                                                                   r     r        (3.16)
                                                                   J = χ H.
                                 Ферромагнетизм
    Ферромагнетизм – это магнитоупорядоченное
                                      r         состояние вещества, при
котором все магнитные моменты атомов Pm носителей магнетизма в веществе
параллельны между собой в отсутствии внешнего магнитного поля (рис. 3.3).
Самопроизвольная ориентация магнитных моментов в ферромагнетике уста-
навливается при температуре ниже температуры точки Кюри (θ, К). При тем-
пературе выше температуры точки Кюри ферромагнетик теряет ферромаг-

                                      18