ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
47
Рис. 6.6
Появление силы Кориолиса можно обнаружить, если рассмотреть
пример с шариком на спице на вращающемся диске, но без пружины. Для
того чтобы заставить шарик двигаться с некоторой скоростью V
r
вдоль
спицы, необходима боковая сила. Шарик вращается вместе с диском с по-
стоянной угловой скоростью ω, поэтому его момент импульса равен:
2
.VLmrmr
τ
==ω (6.13)
Если шарик будет перемещаться вдоль спицы с постоянной скоро-
стью
|
V
r
, то с изменением
r
⊥
r
момент импульса шарика изменится. А это
означает, что на движущееся во вращающейся системе тело должен дейст-
вовать некоторый момент силы, который согласно основному уравнению
динамики вращательного движения равен
11
M
Fr
=
,
2|
||
1
()
2
dz d m r dz
rmr
dt dt dt
ω
== =ω
.
Для того чтобы заставить шарик двигаться по вращающемуся диску
вдоль радиальной прямой со скоростью
|
|
,
dz
V
dt
=
необходимо прилагать
боковую силу
|
2,V
M
Fm
r
⊥
==ω
направленную перпендикулярно
|
r
. Относительно вращающейся системы
(диска) шарик движется с постоянной скоростью.
Это можно объяснить тем, что сила
F
⊥
уравновешивается приложенной к
шарику силой инерции
k
F
uur
, перпен-
дикулярной к скорости
|
V
r
(рис. 6.6).
Сила
k
F
uur
и есть Кориолисова сила
инерции. Она определяется выражением
|
1
2.
k
VFF m== ω
(6.14)
С учетом направления силу
Кориолиса
k
F
uur
можно представить в виде
2[ ].
k
FmV
=
ω
rr
r
(6.15)
Сила Кориолиса всегда перпендикулярна скорости тела
V
r
. Во вра-
щающейся системе отсчета при
V
r
= 0 эта сила отсутствует. Таким обра-
зом, Кориолисова сила инерции возникает только тогда, когда система от-
счета вращается, а тело движется относительно этой системы. Действием
Появление силы Кориолиса можно обнаружить, если рассмотреть пример с шариком на спице на вращающемся диске, но без пружины. r Для того чтобы заставить шарик двигаться с некоторой скоростью V вдоль спицы, необходима боковая сила. Шарик вращается вместе с диском с по- стоянной угловой скоростью ω, поэтому его момент импульса равен: L = mVτ r = mω2 r. (6.13) Если r| шарик будет перемещаться вдоль спицы с постоянной скоро- r стью V , то с изменением r⊥ момент импульса шарика изменится. А это означает, что на движущееся во вращающейся системе тело должен дейст- вовать некоторый момент силы, который согласно основному уравнению динамики вращательного движения равен M = F1r1 , dz d (mωr12 ) dz | r| = = = 2mωr | . dt dt dt Для того чтобы заставить шарик двигаться по вращающемуся диску dz | вдоль радиальной прямой со скоростью V | = , необходимо прилагать dt боковую силу M F⊥ = = 2mωV , r| направленную перпендикулярно r | . Относительно вращающейся системы (диска) шарик движется с постоянной скоростью. Это можно объяснить тем, что сила F⊥ уравновешивается приложенной к uur шарику силой инерции Fk , перпен- r| дикулярной uur к скорости V (рис. 6.6). Сила Fk и есть Кориолисова сила инерции. Она определяется выражением Fk = F1 = 2mωV | . (6.14) С учетом направления силу Рис. 6.6 uur Кориолиса Fk можно представить в виде r rr Fk = 2m[V ω]. (6.15) r Сила Кориолиса всегда перпендикулярна r скорости тела V . Во вра- щающейся системе отсчета при V = 0 эта сила отсутствует. Таким обра- зом, Кориолисова сила инерции возникает только тогда, когда система от- счета вращается, а тело движется относительно этой системы. Действием 47
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »