Мощная импульсная энергетика. Пичугина М.Т. - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

кафедра ТЭВН ЭЛТИ ТПУ
12
∫
=⋅
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+⋅+⋅ 0
1
SignL
p
dti
C
ie
dt
di
P
H
pД
p
. (1.14)
Уравнение не имеет решения в замкнутой форме из-за наличия
сигнатуры. Поэтому рассматриваем решение на каждом полупериоде
с постоянным знаком тока
i
P
и напряжение U
Д
. Из (1.22) получаем
уравнение колебательного контура без затухания
0
2
2
=+
Hp
pp
CL
i
dt
id
. (1.15)
Решением этого уравнения будет выражение
I
P
(t) = I
M
⋅
Sin
ω
0
t , (1.16)
где
ω
0
=
H
C/
p
L1 .
Затухание же реального разрядного тока в данной упрощенной
методике учитывается следующим образом.
Для того чтобы удовлетворялось (1.21), при интегрировании
∫
= dti)
C
(
P
H
1
U
H
C
постоянная интегрирования должна быть принята в
виде
± е
Д
, т.е.
Д
H
m
etcos
C
I
)t( ±ω
ω
−=
0C
H
U . (1.17)
Амплитуды токов и напряжений определяются из начальных условий.
Примем
pC
U0U
H
=)( (ток на первом полупериоде принимаем
положительным). Получаем
Д
нo
m
е
C
I
−
⋅ω
−=−
p
U . (1.18)
Амплитуда тока на первом полупериоде
PPp
m
LUUI
1
/С)e()U(C
нДДнo
⋅−=−ω= . (1.19)

Страницы