Мощная импульсная энергетика. Пичугина М.Т. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

кафедра ТЭВН ЭЛТИ ТПУ
14
линейному закону и процесс во времени затухает много быстрее.
Колебания состоят из N полупериодов и продолжаются до тех пор,
пока напряжение на ЕНЭ не уменьшится до значения е
Д
. Отсюда
следует условие
U
P
– 2N
⋅
e
Д
= e
Д
, (1.25)
из которого получаем выражение для числа полупериодов колебаний
N = (U
P
– e
Д
) / 2е
Д
= 0,5(U
P
/е
Д
– 1). (1.26)
Остаточное напряжение на ЕН
Дc
e
<
o
U .
Время разряда
).e/(CL,NT
ДнPo
1U50t
PP
−π⋅== (1.27)
Если в контуре помимо дуги, определяющей затухание процесса,
включено резистивное линейное сопротивление R
Р
, то ток в течение
полупериода определяется тем же выражением, что и без дуги
)(
P
πω
δ
+⋅≈
−
tSineIi
o
t
m
, (1.28)
где
2
2
4
1
,2/
P
P
нP
oP
L
R
CL
LR −==
ωδ
.
Если
δ невелико, то для 1–й амплитуды тока, которая определяется
из начальных условий при первом пробое искрового промежутка
соотношение (27) сохраняет силу, а для следующих полупериодов
изменяются граничные условия (28) и (29) с учетом снижения
напряжения из-за влияния R
Р
. В конце первого полупериода
напряжение на ЕН будет не U
P
– 2e
Д
, а определяется при t = π/ω
0
соотношением
ДДP
ееeUU
о
−⋅−=
−
ωπδ
2/
C
)(
2
. (1.29)
Амплитуда на втором и последующих полупериодах
дополнительно снижается вследствие экспоненциального затухания.
При совместном действии дуги и сопротивления затухание
происходит быстрее, чем при действии одного из этих параметров
порознь.

Страницы