ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
73
Одна часть подведенной энергии Q
2
, переданной за счет разности тем-
ператур от внешнего источника, пойдет на компенсацию рассеянной энергии
системой в окружающую среду из-за теплообмена Q
1
при ее прямом перехо-
де в конечное состояние, а другая ее часть (
Q
2
–
Q
1
)
на восполнение энергии
системы, потерянной ею при совершении работы
А
против внешних сил, т. е.
Q
2
= Q
1
+ А,
(1.29)
или
Q
2
= ∆U.
Подведенное из внешней среды количество энергии
Q
2
за счет разности
температур (
теплоты
) расходуется на увеличение энергосодержания системы.
Уместно заметить, что в прямом процессе не все изменение внутренней
энергии передавалось в форме работы
А
(
часть ее рассеивалась в виде теплового
эффекта реакции Q
1
). Соответственно, и в обратном процессе не все подводи-
мое количество энергии в форме тепла
Q
2
можно использовать для получе-
ния работы
1
. Часть ее, равная
Q
1
, также рассеется в системе, не совершая ни-
какой работы. Эту часть энергии
Q
1
, полученную системой в форме тепла в
обратном процессе и рассеянную в системе без совершения работы, называ-
ют рассеянной энергией, и ее доля от подведенной общей энергии
Q
2
составляет
2
1
Q
Q
. (1.30)
Количество отведенного тепла от системы
Q
1
в прямом процессе при пере-
ходе ее в конечное состояние пропорционально температуре системы
Т
1
:
Q
1
~ Т
1
,
так же как и количество подведенного тепла
Q
2
из окружающей среды (
при
переводе нашей системы в начальное состояние
) должно быть пропорционально ее
температуре
Т
2
:
Q
2
~ Т
2
.
Поэтому долю рассеянного тепла
Q
1
/ Q
2
можно оценить и по соотношению
температур системы и окружающей среды
Т
1
/ Т
2
. (1.31)
1
Хотя отметим, что работу вполне возможно полностью превратить в теплоту (напри-
мер, в процессе трения).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 71
- 72
- 73
- 74
- 75
- …
- следующая ›
- последняя »
