Составители:
33
Однако магнитные моменты ионов не полностью компенсируются, и
ферримагнитные вещества обладают магнитным моментом и имеют
доменную структуру. Ферримагнетики наряду с ферромагнетиками
относятся к сильномагнитным материалам.
4.2. Процессы технического намагничивания
и перемагничивания ферромагнитных материалов
В ферромагнитных материалах реализуется такая доменная струк$
тура, для которой полная свободная энергия системы является мини$
мальной. Полная свободная энергия состоит из следующих основных
видов энергий: магнитостатической, магнитной анизотропии, магни$
тострикции, обменной. Минимум магнитостатической энергии, связан$
ной с полями рассеивания или с возникновением полюсов на концах
магнита, имеет место в том случае, когда магнитный поток замкнут
внутри материала. Однодоменное состоя$
ние является невыгодным, так как приво$
дит к возникновению магнитных полюсов,
которые создают внешнее поле (поле рас$
сеивания) Магнитостатическая энергия
уменьшается, если тело состоит из несколь$
ких доменов, и становится равной нулю
при образовании замыкающих доменов
(рис. 18), где 1 – замыкающие домены; 2 –
основные домены. Магнитный поток зам$
кнут внутри тела, за его пределами магнит$
ное поле равно нулю.
Деление образца на домены ограничи$
вается энергией, затрачиваемой на образование границ между доме$
нами. Линейный размер доменов от 10
–2
до 10
–5
см. Толщина домен$
ной границы составляет несколько сотен нанометров.
При действии внешнего магнитного поля происходит рост объема
доменов, которые имеют направление
намагниченности, совпадающее или
близкое к направлению напряженности
поля. Зависимость магнитной индукции
ферромагнитного вещества от напря$
женности внешнего магнитного поля
называют основной кривой намагничи
вания (рис. 19).
Основную кривую намагничивания
можно разделить на несколько участ$
Рис. 18
Рис. 19
1
2
B
H
I II III
IV
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 31
- 32
- 33
- 34
- 35
- …
- следующая ›
- последняя »
