Составители:
34
ков, которые характеризуются определенными процессами намаг$
ничивания для ферромагнетиков. В области слабых полей (область
I) магнитные восприимчивость и проницаемость не изменяются.
Изменение магнитной индукции в этой области происходит в ос$
новном из$за обратимых процессов, которые обусловлены смеще$
нием границ доменов.
Кривая намагничивания в области II характеризуется тем, что
происходит неупругое смещение границ доменов, т. е. процесс не
является обратимым. В области приближения к насыщению (об$
ласть III) изменение индукции объясняется в основном процессом
вращения, когда направление вектора намагниченности самопро$
извольных областей приближается к направлению внешнего поля.
Полная ориентация намагниченности по полю соответствует тех$
ническому насыщению (конец области III). Последний участок
кривой (область IV) соответствует слабому росту индукции с уве$
личением напряженности поля. В этом случае увеличение индук$
ции происходит благодаря росту намагниченности домена, т. е.
ориентации спиновых моментов отдельных электронов, направ$
ление которых не совпадает с направлением внешнего поля вслед$
ствие дезориентирующего влияния
теплового движения.
Используя основную кривую на$
магничивания, можно определить
различные виды магнитной проница$
емости (рис. 20).
Различают абсолютную m
а
= В/Н,
относительную m = В/m
0
Н, началь$
ную m
rн
, максимальную m
max
магнит$
ные пронициемости. Начальная и
максимальная магнитные проница$
емости определяются как тангенсы
угла наклона касательной к основной
кривой намагничивания на участках
I и III.
Зависимость магнитной проница$
емости от напряженности поля пока$
зана на рис. 21.
Начальная магнитная проницае$
мость материала возрастает с увели$
чением температуры, и при темпера$
туре Кюри имеет максимум.
Рис. 20
Рис. 21
B
D H
D B
a
нач
a
max
m
max
m
rн
m
H
H
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- …
- следующая ›
- последняя »
