Материаловедение и материалы электронной техники. Плотянская М.А - 43 стр.

UptoLike

43
ри при перемагничивании, остаточ$
ную индукцию 0,5 – 1 Тл и коэрци$
тивную силу до 560 кА/м.
Постоянные магниты имеют ра$
бочий зазор; следовательно, на ра$
зомкнутых концах возникают полю$
сы, создающие размагничивающее
поле с напряженностью H
d
, снижа$
ющее индукцию внутри магнита до
B
d
,
которая меньше остаточной ин$
дукции B
r
. На рис. 23 приведены кривые, характеризующие свой$
ства магнитотвердых материалов.
Удельная магнитная энергия (Дж/м
3
) поля, создаваемого в воз$
душном зазоре магнита
1
2
dd
d
BH
W
. Индукция разомкнутого магни$
та B
d
уменьшается c увеличением зазора. При замкнутом магните
B
d
= B
r
– магнитная энергия равна нулю, так как H
d
= 0. Если
зазор между полюсами велик, то напряженность магнитного поля
в зазоре равна коэрцитивной силе материала H
с
, а B
d
= 0. Следова$
тельно, в этом случае магнитная энергия W
d
= 0. При некоторых
значениях B
d
и H
d
энергия достигает максимального значения
1
max max
max
.
2
dd
BH
W
Величина W
max
является важнейшей характе$
ристикой магнитотвердого материала.
Форма кривой размагничивания характеризуется коэффициентом
выпуклости
1 2
max
()
.
()
rc
BH
BH
Коэффициент выпуклости приближается к
единице с увеличением прямоугольности петли гистерезиса. Макси$
мальная энергия тем больше, чем больше остаточная индукция B
r
,
коэрцитивная сила H
с
и коэффициент выпуклости g.
Свойства магнитотвердых материалов оценивают стабильностью
в условиях длительной эксплуатации при возможных колебаниях
температуры. Нестабильность свойств может вызываться структур$
ными изменениями (структурное старение), а также ударами, вибра$
цией (магнитное старение). В последнем случае свойства легко вос$
станавливаются повторным намагничиванием. Структурная неста$
бильность ограничивает применение магнитотвердых материалов с
неравновесной структурой.
Магнитотвердые материалы по составу и способу получения под$
разделяются на литые высокоэрцитивные сплавы, металлокерами$
Рис. 23
B
B
r
B
d
B
D
HH
c
H
d
H
D
W0
1
2
W
d
W
0