Составители:
поглощением, комптоновским рассеянием и поглощением вслед-
ствие образования пар электрон-позитрон в кулоновском поле
атомных ядер (при hν > 2m
0
c
2
).
Ослабление пучка γ-лучей в слое dx вследствие каждого из
этих процессов происходит, очевидно, независимо. Следователь-
но, для каждого случая можно написать уравнения:
−(dN)
τ
= τNdx, − (dN)
σ
= σN dx, −(dN)
π
= πNdx, (6.20)
где τ и π — коэффициенты поглощ ения, отвечающие фотоэффек-
ту и образованию пар; σ — коэффициент рассеяния при комптон-
эффекте.
Полное уменьшение числа γ-квантов в пучке ра вно
−dN =(−dN)
τ
+(−dN)
σ
+(−dN)
π
=(τ + σ + π)N dx. (6.21)
Соответственн о полный коэффициент ослабления равен
µ = τ + σ + π. (6.22)
Коэффициенты τ, σ и π зависят от атомного номера веществ а
Z и энергии γ-кванта. Для всех трех п р оцессов можно рассматри-
вать лине йные коэффициенты, а также коэффициенты, расс ч и -
танные на атом или на электрон (для σ и τ). Точно так же, как и
выше, можно ввести эфф е ктивное сечение σ и длину свободного
пробега R
своб
для каждого из процессов.
§ 5. Экспоненциальный з акон поглощения
γ-лучей
Пусть имеется радиоактивный изотоп, излучающий монохро-
матические γ-лучи. Используя источник и детектор малых раз-
меров, а также большое расстояние между ними, выделим узкий,
почти параллельный пучок лучей. Выберем диаметр фильтров
равный диаметру пучка d. В принципе можно сделать так, что -
бы величина d была много мен ьше длины свободного пробега (в
поглощающем веществе) исследуемых γ-квантов по отношению к
комптоновскому рассеянию d $ 1/σ. Тогда однажды рассеянный
квант не возвратится в пучок и не попадет в детектор, в этом слу-
чае коэффициент ослабления не зависит от толщины фильтра x и
106
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 104
- 105
- 106
- 107
- 108
- …
- следующая ›
- последняя »
