Составители:
можно проинтегрировать уравнение (6.16) по т олщине фильтра:
N = Ne
−µx
. (6.23)
Получился хорошо известный экспоненциальный закон погло-
щения γ-лучей. Однако в случае широкого пучка, имеющего к
тому же большой угол расходимости, закон поглощения, строго
говоря, уже нельзя выразить уравнением (6.16). В пучке будут
встречаться многократно рассеянные γ-кванты, имеющие мень-
шую энергию, чем падающие, и, соответственно, характеризуе-
мые другим значением µ. В этом случае величина µ будет функ-
цией то лщины фильтра. При исполь з овании не очень узких пуч-
ков удается все же ввести некоторое среднее или эф фективное
значение ¯µ, позволяющее использовать формулу (6.16). Однако
это значение ¯µ заметно отличается от µ
теор
и зависит от геомет-
рии опыта. Строгое вычисление ослабления интенсивнос ти широ-
кого пучка γ-лучей при прохождении больших блоков вещества
представляет собой довольно сложную мате матическую задачу.
Если изучаемый γ-спектр содержит несколько линий
N = N
1
+ N
2
, (6.24)
то уравнение (6.16) должно быть заменено системой уравнений.
Можно считать , что каждый γ-компонент поглощается независи-
мо:
−dN
1
= µ
1
N
1
dx, − dN
2
= µ
2
N
2
dx (6.25)
и, следовательно, для узкого параллельного пучка
N
1
= N
01
e
−µ
1
x
,N
2
= N
02
e
−µ
2
x
. (6.26)
Отсюда интенсивность сложного пучка после прохождения
фильтра, имеющего толщину x, будет равна
N = N
1
+ N
2
+ ...= N
01
e
−µ
1
x
+ N
02
e
−µ
2
x
+ ... (6.27)
Пользуясь формулами (6.24) — (6.27), можно из эксперимен-
тальных кривых поглощения определить значения µ
1
и µ
2
,а
отсюда и энергию γ-лучей. Типичная кривая поглощения (есте-
ственно, за вычетом фона установки) для двух γ-линий изобра-
жена на рис. 51 в полулогарифмическом масштабе. При µ
2
<µ
1
01/09 107
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 105
- 106
- 107
- 108
- 109
- …
- следующая ›
- последняя »
