Составители:
Следовательно,
∆I = I
0
− I
0
e
−λ
2
t
= I
0
(1 − e
−λ
2
t
). (9.18)
Для измеряемых периодов полураспада величина λ
2
t $ 1 и
после разложения в ряд e
−λ
2
t
получим
∆I = I
0
λ
2
t. (9.19)
В эксперименте измеряются ∆I, I
0
и t. По ним уже определя-
ется λ
2
и
T
1/2
= ln 2/λ
2
= I
0
t ln 2/∆I. (9.20)
Измеряемые величины могут быть опре д е л е н ы с удовлетво-
рительной точностью, а следовательно, с достаточной точностью
может быть вычислено и значение T
1/2
.
4) При измерениях малых периодов полураспада (доли секун-
ды) обычно используется метод задержа нных совпадений. Сущ-
ность его можно показать на примере определения в ремени жиз-
ни возбужденного состояния ядра.
Пусть ядро А в результате β-распада превра щается в ядро
Б, которое находит ся в возбужденном состоянии и свою энергию
возбуждения испускает в виде двух γ-квантов, идущих последо-
вательно друг за другом. Сначала испускается квант γ
1
, затем
квант γ
2
(см. рис. 67).
Рис. 67. Схема распада
ядра А
!
"
#
)
γ
!
γ
"
Рис. 68. Схема установки для
регистрации задержанных сов-
падений
158
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 156
- 157
- 158
- 159
- 160
- …
- следующая ›
- последняя »
