Составители:
Масса нейтрона превышает массу протона на
1,389×10
−3
а.е.м., т. е. она больше массы протона на 12 93,8 кэВ,
что приблизительно составляет 2,5 массы электрона.
3) Нейтрон подчиняется статистике Ферми и его спин (соб-
ственный момент количества движения) равен
1
2
", где " = h/2π
(h — постоянная Планка).
4) Нейтрон имеет диполь ный магнитный момент
µ
n
=−1,91304272 яд. магнетона.
5) В свободном состоянии нейтроны существуют недолго
(∼10
−5
c), так как быстро захватываются ядрами а томов или рас-
падаются с периодом полураспада
T
1/2
=(10,232±0,00 9) мин.
При распаде они испускают β
−
-частицы с максимальной э нер-
гией β
−
-спектра E
β
=(782,353±0,020) кэВ и электронное антиней-
трино по схеме
n → p + β
−
+¯ν
e
.
Наиболее мощным современным источником нейтронов я вля-
ется ядерный реактор. Нейтронные пучки также можно получить
в ядерных реакциях под действием заряженных частиц, получа-
емых при помощи ускорителей и при α-распаде радиоакт ивных
нуклидов, а также под действием γ-лучей.
В лабораторной практике широкое употребление получили ис-
точники нейтронов, основанны е на реакции
9
Be(α,n). Для этого
используются α-частицы различных радиоактивных веществ. К
настоящему в ремени наиболее широкое распростра нение получи-
ли источники нейтронов Po-α-Be, Pu-α-Be и Am-α-Be.
В настоящей работе используется Pu-α-Be источник ней-
тронов.
238
Pu распадается с испусканием α-частиц с энергией
5,5 Мэв. Реакцию, в результате которой возникают нейтроны,
можно записать в виде
9
4
Be +
4
2
He −→
12
6
C+
1
0
n
Реакция экзотермична. Распределение нейтронов из реакции по
энергиям сплошное и простирается до э н е р г и й ∼11 Мэв, причем
наибольш ая интенсивность приходится на интервал энергий от 2
до 8 МэВ.
160
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 158
- 159
- 160
- 161
- 162
- …
- следующая ›
- последняя »
