Составители:
где τ
0
— время жизни покоящегося мюона. Тогда
L = βc
τ
0
"
1 − β
2
= βcτ
0
E
µ
m
µ
c
2
, (10.3)
где E
µ
= m
µ
c
2
/
"
1 − β
2
— полная энергия мюона, E
µ
можно при-
нять равной 4·10
9
эВ; m
µ
— масса покоящегося мюона, которая в
энергетических единицах составляет 105,8 МэВ/c
2
.
Отношение числа мюонов, идущих под зенитным углом θ,к
числу вертикально падающих мюонов можно записать в виде
N(θ)
N(0
◦
)
=
P
1
(θ)
P
1
(0
◦
)
P
2
(θ)
P
2
(0
◦
)
= (cos θ)
1,6
e
−l(θ)/L
e
−l
0
/L
, (10.4)
где P
1
(θ) и P
2
(θ) определены формулами (10.1) и (10.2). Можно
считать, что по вертикали мюоны проходят путь l
0
=15 км. Путь
мюонов под углом θ ра вен
l(θ)=
l
0
cos θ
. (10.5)
Воспользовавшись формулами (10.3) и (10.5), а также экспе-
риментально определенным отношением N(θ)/N (0
◦
), с помощью
формулы (10.4) можно получить значение τ
0
.
Нужно помнить , что проведенные расчеты дают значение τ
0
только по порядку величины, поскольку они не учитывают, как
меняется вероятность распада мюонов из-за уменьшения их энер-
гии вследствие ионизационного торможения.
§ 2. Указания по выполнению работы
В настоящей работе изучаются вт оричные космические лучи,
их состав и угловое распре де ле ние жесткой компоненты. Работа
выполняется с помощью «телескопа», сост оящего из двух детек-
торов, включенных на совпадения (см. блок-схему на рис. 73).
Космические частицы регистрируются детекторами 1 и 2. Если
частица пройдет через оба дете ктора (частица а), то схема сов-
падений 3 вырабатывает импульс. Если частица проходит через
один из детекторов и не попадает в другой детектор (частица
б), тогда схема сов падений импульс не вырабатывает. Таким об-
разом, число импульсов, сосчитанных пересчетным прибором 4,
01/09 177
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 175
- 176
- 177
- 178
- 179
- …
- следующая ›
- последняя »
