Механика, молекулярная физика и термодинамика. Полицинский Е.В. - 85 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

КОНСПЕКТ
ЛЕКЦИЙ
(
Механика
,
МКТ
,
термодинамика
)
Полицинский
Е
.
В
.
85
; ( 0)
2
S L
t
t m
∆
= ∆ →
∆ ⋅
(159).
Поэтому, если по второму закону Кеплера
S
const
t
∆
=
∆
то и момент
импульса L при движении остается неизменным.
В частности, поскольку скорости планеты в перигелии
p
υ
и афе-
лии
A
υ
направлены перпендикулярно радиус-векторам
p
r
и
A
r
из закона
сохранения момента импульса следует:
r
P
·υ
P
= r
A
·υ
A
(160).
Третий закон Кеплера (1619 г.):
квадраты периодов обращения планет относятся как кубы
больших полуосей их орбит:
2
3
T
const
a
=
или
2 2
1 2
3 3
1 2
T T
a a
=
(161).
Третий закон Кеплера выполняется для всех планет Солнечной
системы с точностью выше 1 %.
На рис. 82 изображены две орбиты, одна из которых круговая с ра-
диусом R, а другая – эллиптическая с большой полуосью a. Третий за-
кон утверждает, что если R = a, то периоды обращения тел по этим ор-
битам одинаковы.
Рис. 82. Круговая и эллиптическая орбиты
Закон всемирного тяготения
Несмотря на то, что законы Кеплера явились важнейшим этапом в
понимании движения планет, они все же оставались только эмпириче-
скими правилами, полученными из астрономических наблюдений. За-
коны Кеплера нуждались в теоретическом обосновании. Решающий шаг

Страницы