Механика, молекулярная физика и термодинамика. Полицинский Е.В. - 97 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

КОНСПЕКТ
ЛЕКЦИЙ
(
Механика
,
МКТ
,
термодинамика
)
Полицинский
Е
.
В
.
97
1 1 2 2
S S
υ υ
⋅ = ⋅
(181),
или
S const
υ
⋅ =
(181*).
Произведение скорости течения несжимаемой жидкости на
поперечное сечение трубки тока есть величина постоянная для
данной трубки тока.
Уравнение Бернулли
При движении идеальной жидкости не происходит превращения
механической энергии во внутреннюю энергию, поэтому выполняется
закон сохранения механической энергии. Следствием этого закона для
стационарного потока идеальной и несжимаемой жидкости является
уравнение Бернулли, сформулированное в 1738 г. Стационарным при-
нято называть такой поток жидкости, в котором не образуются вихри. В
стационарном потоке частицы жидкости перемещаются по неизменным
во времени траекториям, которые называются линиями тока. Опыт по-
казывает, что стационарные потоки возникают только при достаточно
малых скоростях движения жидкости.
Рассмотрим стационарное движение идеальной несжимаемой жид-
кости по трубе переменного сечения (рис. 95). Различные части трубы
могут находиться на разных высотах.
За промежуток времени ∆t жидкость в трубе сечением S
1
перемес-
тится на l
1
= υ
1
·∆t, а в трубе сечением S
2
– на l
2
= υ
2
·∆t, где υ
1
и υ
2
– ско-
рости частиц жидкости в трубах. Условие несжимаемости записывается
в виде:
∆V = l
1
·S
1
= l
2
·S
2
(182)
или υ
1
·S
1
= υ
1
·S
1
(182*).
Здесь ∆V – объем жидкости, протекшей через сечения S
1
и S
2
.
Рис. 95. Течение идеальной жидкости по трубе переменного сечения

Страницы