Составители:
Рубрика:
38
Метод внутрирезонаторной спектроскопии нашел многочисленные
приложения, и, естественно, привлекательной представлялась идея его
использования не только для определения элементного состава вещест-
ва, но и для аттестации фазовых и мезоморфных фазовых переходов, а
также режимов отверждения, например полимерных сред. Для решения
сформулированных задач использование метода ВРЛС в классическом
варианте оказалось неэффективным в случаях
, когда исследуемое веще-
ство характеризовалось широкими полосами поглощения, если спектр
излучения лазера совпадал со спектром поглощения исследуемого веще-
ства или исследуемое вещество было "прозрачным" в области излучения
лазера. Для решения указанных задач в Северо-Западном государствен-
ном техническом университете была разработана новая модификация
метода, которая формально заключалась в том, что
исследуемое вещест-
во 5 (рис.10) размещалось с этанольным раствором красителя 4 в одной
кювете, а растворитель выпаривался. Такой, на первый взгляд, простой
прием изменяет саму физическую сущность метода ВРЛС. Если в клас-
сическом варианте метод основывался на внесении узкополосных потерь
между зеркалами резонатора лазера на красителях, то в модифициро-
ванном варианте - на межмолекулярном
взаимодействии исследуемого
вещества и генерирующих центров.
Модифицированный метод внутрирезонаторной лазерной спектро-
скопии, основанный на межмолекулярном взаимодействии генерирую-
щего центра и окружения, позволяет решать целый ряд задач по иссле-
дованию как самих веществ, так и технологических режимов и процес-
сов.
В теории света волновое уравнение для монохроматической свето-
вой волны с
длиной λ имеет вид:
∂
2
ψ/∂x
2
+ ∂
2
ψ/∂y
2
+ ∂
2
ψ/∂z
2
+ 4π
2
ψ/λ
2
= 0. (3.4.)
Пользуясь теорией де Бройля, длину волны можно выразить через
кинетическую энергию электрона следующим образом:
Е
кин
= m
e
V
2
/ 2. (3.5)
Соотношение между λ и
Е
кин.
, имеет вид
λ
2
= h
2
/ m
e
2
V
2
= h
2
/ 2 m
e
Е
кин
.
(3.6)
Тогда волновое уравнение (3.4) можно представить в виде
∂
2
ψ/∂x
2
+∂
2
ψ/∂y
2
+∂
2
ψ/∂z
2
+8π
2
m
e
E
кин.
Ψ/h
2
=0. (3.7)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- …
- следующая ›
- последняя »
