Методические указания к лабораторному практикуму для студентов специализации "Физика металлов". Попова И.А - 11 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

11
Рис. 5. Схема дифракции электронов в поликристаллическом
образце. Образование интерференционного кольца .
Кристаллографические плоскости с другими индексами дадут
интерференционные кольца иного радиуса . Картина дифракции здесь
аналогична той, которая возникает при облучении поликристалла
рентгеновским пучком.
Вид колец на электронограмме поликристаллов, не имеющих тек-
стуры, зависит от размеров кристалликов. В том случае, когда число
кристалликов, попадающих в луч, очень велико , электронограммы будут
иметь вид сплошных колец. При увеличении размера кристалликов в
образце или при значительном уменьшении диаметра электронного пучка
в отражении участвует меньшее число кристалликов, и интерфе -
ренционные кольца могут оказаться не сплошными, а состоящими из
множества отдельных точек.
Как следует из (рис. 5), радиус любого интерференционного кольца
электронограммы связан с углом отражения
1
Θ
соотношением
Ltgr
⋅
Θ
=
1
2
, (5)
где L - расстояние от препарата до экрана или фотопластинки .
Электронный пучок, отвечающий рабочему напряжению 50 кВ , имеет
длину волны λ
эл
o
Α≈ 06,0
. Из уравнения Вульфа -Брегга следует, что для
межплоскостных расстояний порядка 0,7-0,8
o
Α
(средние значения для
металлов) угол отражения 2
1
Θ
не превышает 5-6° . Ввиду малости углов
1
Θ
можно принять, что tg2
1
Θ
≈
2
1
Θ
. Исходя из этого , формулу (5) можно
переписать в виде :
r = L2
1
Θ
или
1
Θ
=
L
r
. (6)
Так как углы
1
Θ
малы, то уравнение Вульфа -Брегга можно записать в
виде :
λ
=2d
1
Θ
. (7) 
                                             11




        Р ис. 5. С хема д иф рак ции элек троноввполик ристаллическ ом
           об разце. Об разованиеинтерф еренционного к оль ца.

Кр и ста лло гр а фи че ски е      пло ско сти     с др уги ми          и нде кса ми    да дут
и нте р фе р е нци о нные ко льца и но го р а ди уса . Ка р ти на ди фр а кци и зде сь
а на ло ги чна то й, ко то р а я во зни ка е т пр и о б луче ни и по ли кр и ста лла
р е нтге но вски м пучко м.
        В и д ко ле ц на эле ктр о но гр а мме по ли кр и ста лло в, не и ме ю щ и х те к-
стур ы, за ви си т о т р а зме р о в кр и ста лли ко в. В то м случа е , ко гда чи сло
кр и ста лли ко в, по па да ю щ и х в луч, о че нь ве ли ко , эле ктр о но гр а ммы б удут
и ме ть ви д спло ш ных ко ле ц. П р и уве ли че ни и р а зме р а кр и ста лли ко в в
о б р а зце и ли пр и зна чи те льно м уме ньш е ни и ди а ме тр а эле ктр о нно го пучка
в о тр а ж е ни и уча ствуе т ме ньш е е чи сло кр и ста лли ко в, и и нте р фе -
р е нци о нные ко льца мо гут о ка за ться не спло ш ными , а со сто ящ и ми и з
мно ж е ства о тде льных то че к.
        Ка к сле дуе т и з (р и с. 5), р а ди ус лю б о го и нте р фе р е нци о нно го ко льца
эле ктр о но гр а ммысвяза н с угло м о тр а ж е ни я Θ1 со о тно ш е ни е м
                              r = tg 2Θ1 ⋅ L ,                        (5)

     где      L - р а ссто яни е о тпр е па р а та до экр а на и ли фо то пла сти нки .
     Э ле ктр о нный пучо к, о тве ча ю щ и й р а б о че му на пр яж е ни ю 50 кВ , и ме е т
                             o
дли ну во лны λэл≈ 0,06 Α .Из ур а вне ни я В ульфа -Бр е гга сле дуе т, что для
                                                           o
ме ж пло ско стных р а ссто яни й по р ядка 0,7-0,8 Α (ср е дни е зна че ни я для
ме та лло в) уго л о тр а ж е ни я 2 Θ1 не пр е выш а е т 5-6° . В ви ду ма ло сти угло в
Θ1 мо ж но пр и нять, что tg2 Θ1 ≈ 2 Θ1 . И сх о дя и з это го , фо р мулу (5) мо ж но
пе р е пи са тьв ви де :
                                                     r
                             r = L2 Θ1 и ли Θ1 =       .         (6)
                                                    2L


      Т а к ка к углы Θ1 ма лы, то ур а вне ни е В ульфа -Бр е гга мо ж но за пи са тьв
ви де :
                               λ =2d Θ1 .                    (7)

Страницы