Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 71 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

69
)
z
(
I
z
)
(
F
θ
θ
2
/
L
λ
=
Рис. 4.5
Изображение её в меридиональной плоскости представлено на
рис. 4.5.
В данном случае ДН характерна тем, что имеет один максимум,
ориентированный перпендикулярно оси провода при θ = 90° .
2. L = λ – вдоль антенны укладывается две полуволны тока (вол-
новая антенна). В этом случае kL = 2π, и из (4.15) можно найти ДН
провода:
( )
θ
θ
π
=
θ
+θπ
=θ
sin
cos
2
cos
2
sin
1coscos
)(
2
F
. (4.17)
Из сравнения (4.17) и (4.16) следует вывод о том, что ДН волно-
вой антенны будет более узкой по сравнению с ДН полуволновой ан-
тенны, максимум главного лепестка по-прежнему будет направлен по
нормали к оси антенны при θ = 90° , как это показано на рис. 4.6.
Дальнейшее увеличение длины провода приводит к появлению
вдоль него участков с несинфазным током, что усложняет вид ДН. Она
становится многолепестковой, и максимумы главных лепестков уже не
будут ориентированы перпендикулярно оси провода. В качестве при-
мера на рис. 4.7 представлена ДН антенны, длина которой L = 1,5λ.
Вдоль неё укладываются три полуволны тока.
Из сравнительного анализа данных примеров следует:
− в синфазно возбуждаемых антеннах по нормали к оси антенны
формируется максимум главного лепестка;
− чем больше электрическая длина антенны, тем сложнее ин-
терференционная картина поля, а, следовательно, сложнее и вид ДН;
− в несинфазных антеннах, у которых L >> λ, количество глав-
ных лепестков увеличивается.

Страницы