ВУЗ:
Составители:
68
ГЛ
θ
ГЛ
θ
2
/
L
λ
<
λ
<
<
λ
L
2
/
x
x
Рис. 4.4
Аналогично влияет на вид ДН провода и коэффициент замедле-
ния ξ: если ξ > 1, то происходит большее прижатие максимума ДН к
проволочной антенне.
4.4.2. Диаграмма направленности линейной антенны
со стоячей волной тока
Режим стоячих волн образуется в антеннах разомкнутого типа.
В них амплитуда тока вдоль антенны распределяется по синусоидаль-
ному закону, причём на концах антенны всегда будут узлы тока.
Вследствие этого, амплитудное распределение тока вдоль антенны
относительно её центра будет симметричным и описывается следую-
щей зависимостью:
(
)
[
]
zkIzIzI
m
−== l
&
sin)()(
, (4.14)
где I
m
– значение тока в пучности.
Подставляя закон распределения тока (4.14) в выражение (4.10),
получаем следующее уравнение множителя антенны:
θ
−
θ
=θ
sin
2
coscos
2
cos
)(
kLkL
F
. (4.15)
Из (4.15) следует, что ДН антенны определяется её электрически-
ми размерами kL.
Рассмотрим ряд важных практических примеров.
1. L = λ
/
2 – вдоль антенны укладывается одна полуволна тока
(полуволновая антенна). В этом случае kL = π, и из (4.15) можно найти
ДН провода:
θ
θ
π
=θ
sin
cos
2
cos
)(F
. (4.16)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 68
- 69
- 70
- 71
- 72
- …
- следующая ›
- последняя »
