Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 68 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

66
Уравнения (4.9) и (4.10) позволяют сделать следующие выводы:
− излучающий провод создаёт в дальней зоне электромагнитное
поле, имеющее составляющие
ϕθ
HE
&
r
&
r
и , значения которых зависят от
угла θ и не зависят от угла φ, т.е. в распределении поля вокруг провода
с круглым сечением будет существовать осевая симметрия;
− фазовый фронт волны представляет собой сферу, имеющую
центр в геометрическом центре провода. Это и есть фазовый центр
антенны;
− выражение (4.10) характеризует направленные свойства про-
вода и представляет собой запись теоремы перемножения. Первый
сомножитель – ДН элемента непрерывной АР (вибратора Герца),
F
0
(θ) = – sinθ, второй – множитель непрерывной прямолинейной АР с
законом распределения тока вдоль неё
)(zI
&
.
Зная длину провода
l2
=
L
, а также закон распределения тока по
нему
)(zI
&
, можно определить амплитуду напряжённости поля излуче-
ния:
∫
=
−=
θ⋅
θ
θ
π
ωµ
=
l
l
&
z
z
jkz
a
dz(z)eI E sin
4
cos
. (4.11)
4.4. ДИАГРАММЫ НАПРАВЛЕННОСТИ ЛИНЕЙНОЙ
АНТЕННЫ С РАЗЛИЧНЫМИ РЕЖИМАМИ ТОКА
4.4.1. Диаграмма направленности линейной антенны
с бегущей волной тока
Этот режим может быть получен в проволочных антеннах, на-
груженных на согласованную активную нагрузку. Закон распределе-
ния тока в данной антенне будет следующим:
zkj
eIzI
′
−
=
0
)(
&
, (4.12)
где
ф
Vk ω=
′
– коэффициент распространения волны вдоль провода.
Выражение (4.12) характеризует амплитудное распределение тока
как равномерное (I
0
= const), а фазовое – как линейно изменяющееся:
zkj
e
′
−
. Подставляя (4.12) в (4.10) под знак интеграла и производя необ-
ходимые преобразования, получим:
θ−
′
θ−
′
θ=θ
cos
2
cos
2
sin
sin)(
k
kkL
k
kkL
F
, (4.13)

Страницы