ВУЗ:
Составители:
64
Интегрирование в (4.2) ведётся по объёму V, в котором существу-
ет ток проводимости.
В свою очередь, напряжённость электрических и магнитных по-
лей, создаваемых проводником с током, можно найти через вектор
Герца, пользуясь известными выражениями:
rot и div grad
2
ωε=
+= ГjHГГkE
a
&
r
&
r
&
r
&
r
&
r
. (4.3)
Дифференцирование в (4.3) производится по координатам точки
наблюдения.
Выразим первое уравнение (4.3) в сферической системе коорди-
нат, учитывая, что нас интересуют характеристики поля в дальней зоне
антенны, (где
0=
r
Г
&
r
) и в точке наблюдения нет собственных источни-
ков поля (grad div
Г
&
r
=0). Тогда его можно представить в следующем
виде:
+=
ϕθ
ГГkE
&
r
&
r
&
r
2
, (4.4)
где
ϕθ
ГГ
&
r
&
r
и
– составляющие вектора
Г
, направленные по ортам
ϕθ
ee
r
r
и сферической системы координат.
Считая провод прямолинейным, круглого сечения, совместим
центр прямоугольной системы координат
XYZ
с серединой провода,
как это показано на рис. 4.2.
θ
M
M
′
ϕ
)z(I
&
x
y
z
l
2
l
−
=
z
l
=
z
r
0
z
θ
=
∆
cos
z
r
0
r
Рис. 4.2
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 64
- 65
- 66
- 67
- 68
- …
- следующая ›
- последняя »
