Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 67 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

65
Так как ток течёт вдоль провода, то плотность тока в каждом про-
извольно взятом сечении провода
z
eJJ
r
&
&
r
=
, и второй сомножитель вы-
ражения (4.2) будет иметь следующий вид:
dS dz
r
e
JedV
r
e
J
jkr
z
zV
jkr
S
z
∫∫∫
−
=
−=
−
=
&
r
&
r
l
l
, (4.5)
где
z
e
r
– орт, определяющий направление провода вдоль оси OZ.
При интегрировании по малому поперечному сечению провода в
(4.5), когда координата z имеет фиксированное значение, можно счи-
тать:
)( zIdSJ
S
&&
=
∫
. (4.6)
Для дальней зоны расстояние до точки наблюдения определяется
следующим образом:
θ−= cos
0
zrr
, (4.7)
т.е. точка М видна из разных участков провода под одним и тем же
углом θ.
Из рисунка 4.2 видно, что в сферической системе координат при дан-
ном расположении провода и вследствие его осевой симметрии отно-
сительно оси OZ вектор
Г
&
r
имеет единственную составляющую
θ
Г
&
r
.
Поэтому с учётом (4.5), (4.6) и (4.7), выражение (4.2) примет вид:
∫
=
−=
θ
−
θθ
πωε
==
l
l
&
rrr
&
&
r
z
z
jkz
jkr
z
a
dz(z)eI
r
e
ee
j
eГГ
4
1
cos
0
0
. (4.8)
Так как
θ−= sin
zz
ee
r
r
, то напряжённость поля, создаваемая проводом,
согласно (4.4) определяется так:
)(
4
0
22
0
θ
π
ωµ
=µεω==
−
θθθ
F
r
e
j
ГГkE
jkr
a
аа
&&&
, (4.9)
где F(θ) – диаграмма направленности линейной антенны:
∫
=
−=
θ
θ−=θ
l
l
&
z
z
jkz
dz(z)eIF sin)(
cos
. (4.10)

Страницы