Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 65 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

63
Рис. 4.1
Для тонких проводников конечной толщины распределение тока вдоль
проводника
)(zI
&
может быть найдено из граничного условия, при этом
неизвестная функция распределения тока находится под знаком инте-
грала. Такое уравнение называется интегральным, причём, как прави-
ло, аналитического его решения в большинстве случаев не имеется.
Однако можно получить приближённое решение интегрального урав-
нения в виде сходящегося степенного ряда. Необходимое количество
членов ряда, которые нужно учитывать, тем больше, чем больше тол-
щина проводника. В результате решения интегральных уравнений бы-
ло установлено, что для тонких линейных антенн, работающих в ре-
жиме бегущих волн, закон распределения амплитуды тока вдоль про-
водника приближённо можно считать постоянным, а фазы – линей-
ным, с постоянным отставанием фазы по антенне, что обусловлено
фазовой скоростью распространения ЭМВ вдоль антенны. Для тонких
линейных антенн, работающих в режиме стоячих волн, закон распре-
деления амплитуды тока вдоль проводника можно считать синусои-
дальным с узлом тока на конце антенны.
4.3. ПОЛЕ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛИНЕЙНОЙ АНТЕННЫ
Как следует из электродинамики, задача определения поля излу-
чения по заданному закону распределения токов (зарядов) сводится к
решению уравнения запаздывающих потенциалов, выраженного через
вектор Герца:
dV
r
e
J
j
Г
V
jkr
a
4
1
∫
−
πωε
=
&
r
&
r
, (4.2)
где
J
&
r
– вектор плотности тока проводимости; k = 2π
/
λ – волновое
число.
05,0
D , 2θ
вид поляризациии ЭМП
Тип антенны,
конструктивные
особенности,
способ
возбуждения
)(zI
&
I
этап
),( ϕθF
БЛ
η
II
этап
Д
, R , l
&
Σ
Z

Страницы