Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 78 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

76
Так как точка M находится в дальней зоне, то можно считать, что
для амплитудных множителей r
'
= r
0
, θ
'
= θ, φ
'
= φ, где r
0
, θ , φ – коор-
динаты точки M в сферической системе координат, центр которой рас-
полагается в геометрическом центре раскрыва. Для фазового множи-
теля
rjk
e
′
−
равенство r
'
= r
0
недопустимо, так как этот множитель опре-
деляет фазу поля излучения каждого элемента Гюйгенса в точке М.
Результирующие составляющие поля в дальней зоне, создаваемые
всем раскрывом, определяются путём интегрирования исходных ком-
понент в (5.1):
.sin
2
cos1
; cos
2
cos1
S
0
S
0
dSeE
r
jE
dSeE
r
jE
rjk
S
rjk
S
∫
∫
′
−
ϕ
′
−
θ
ϕ
λ
θ+
−=
ϕ
λ
θ+
=
&&
&&
(5.2)
Из выражений (5.2) следует:
− поле в дальней зоне находится как прямое преобразование Фу-
рье от амплитудно-фазового распределения поля в раскрыве антенны;
− на значение напряжённости поля в дальней зоне влияют форма
и размеры раскрыва антенны, отнесённые к длине волны.
5.4.2. Электрические характеристики и
параметры поля излучения плоского раскрыва
Диаграмма направленности
Определим амплитуду поля:
22
ϕθ
+= EEE
, (5.3)
где Е
θ
и Е
φ
– амплитуды меридиональной и азимутальной составляю-
щих электрического поля плоского раскрыва, которые можно опреде-
лить, учитывая выражения (5.2):
.sin
2
cos1
;cos
2
cos1
S
0
S
0
dSeE
r
EE
dSeE
r
EE
rjk
S
rjk
S
∫
∫
′
−
ϕϕ
′
−
θθ
ϕ
λ
θ+
==
ϕ
λ
θ+
==
&&
&&
(5.4)
Подставляя (5.4) в (5.3), получим:
.
2
cos1
),(
S
0
dSeE
r
E
rjk
S
∫
′
−
λ
θ+
=ϕθ
&
(5.5)

Страницы