Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 79 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

77
Согласно определению, в ДН входят те выражения, которые пока-
зывают зависимость амплитуды напряжённости поля от угловых коор-
динат, тогда из (5.5) найдём ДН плоского раскрыва:
.
2
cos1
)(),(
S
dSeEFF
rjk
S
∫
′
−
θ+
=θ=ϕθ
&
(5.6)
Таким образом, из (5.6) видно, что:
− ДН зависит только от угла θ (от угла отклонения направления
на точку М от оси OZ, которая перпендикулярна плоскости раскрыва);
− выражение (5.6) представляет собой запись теоремы перемно-
жения, первый сомножитель его определяет собой ДН одиночного эле-
мента (элементарного излучателя Гюйгенса), а второй сомножитель –
это множитель непрерывной плоской антенной решётки.
Коэффициент направленного действия
По определению КНД в направлении максимума излучения
Э
max
0
П
П
=D
, (5.7)
где плотность потока мощности в максимуме ДН антенны
π
=
240
П
2
max
max
E
. (5.8)
Напряжённость поля Е
max
определим из (5.5) при условии, что
θ = 0° (максимум излучения синфазно возбуждаемой апертуры направ-
лен по нормали к ней):
( )
.
1
0
S
0
max
dSE
r
EE
S
∫
λ
==θ=
&
o
(5.9)
Для изотропной антенны можно записать:
,
4
П
2
0
Э
Э
r
P
π
=
Σ
(5.10)
где мощность излучения эталонной антенны определяется выражением:
dS
E
dSP
S S
S
S
240
П
2
Э
∫ ∫
π
==
Σ
&
. (5.11)

Страницы