Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

6
тивлением. Для получения наибольшей мощности излучения антенна
должна быть согласована с линией передачи и с внутренним сопротив-
лением генератора.
Эквивалентная схема передающей антенны представлена на рис. 1.1.
Входное сопротивление антенны – это комплексная величина, рав-
ная отношению комплексных амплитуд (или действующих значений)
напряжения и тока на входе антенны:
AA
вхA
вхA
A
jXR
I
U
Z +==
&
&
&
,
где R
А
и X
A
– активная и реактивная составляющие входного сопро-
тивления, соответственно.
Входное сопротивление антенны, как параметр, относится к ан-
теннам только линейного типа, у которых комплексное напряжение и
ток на входе антенны физически определены и могут быть непосред-
ственно измерены. Для антенн апертурного типа понятие входного
сопротивления неприемлемо, так как у них не существуют входные
зажимы.
В общем случае на входное сопротивление антенны влияют: час-
тота генератора, посторонние проводники и другие тела, расположен-
ные вблизи антенны. Поэтому на практике входное сопротивление
антенны определяют на заданных частотах с помощью измерительных
приборов в специальных лабораториях, называемых безэховыми каме-
рами.
Подводимая к антенне мощность генератора расходуется на излу-
чение, потери в антенне и окружающих её телах и среде, а также на
создание реактивных полей в ближней зоне, поэтому R
A
характеризует
мощность излучения антенны и мощность тепловых потерь в антенне
и в окружающих её телах и среде:
R
A
= R
Σ
+ R
п
,
где R
Σ
– сопротивление излучения; R
п
– сопротивление потерь.
R
A
X
A
A
Z
&
Рис. 1.1

Страницы