Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 82 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

80
Равномерное амплитудное распределение
В этом случае
const),(
0
== EyxЕ
S
&
.
В плоскости XOZ (Е-плоскости) φ = 0; cos φ = 1; sin φ = 0.
Проинтегрировав выражения (5.2), можно получить:
.
sin
2
sin
2
sin
2
cos1
)(
θ
θ
θ+
=θ
θ
kb
kb
F
(5.17)
Так как sin φ = 0, F
φ
(θ) = 0.
В плоскости YOZ (H-плоскости) φ = π
/
2; cos φ = 0; sin φ = 1.
Проинтегрировав выражения (5.2), можно получить:
.
sin
2
sin
2
sin
2
cos1
)(
θ
θ
θ+
=θ
ϕ
ka
ka
F
(5.18)
Так как cos φ = 0, F
θ
(θ) = 0.
Анализ полученных выражений позволяет заключить, что второй
сомножитель является множителем непрерывной линейной АР в соот-
ветствующей плоскости. Этот множитель в основном и определяет
направленные свойства раскрыва. Его можно представить в виде:
U
U
UF
С
sin
)( =
,
где U – обобщённая угловая координата.
Первый же сомножитель в полученных выражениях представляет
собой ДН излучателя Гюйгенса.
Ширина ДН определяется соотношением размеров раскрыва к
длине волны:
a
b
НЕ
λ
=θ
λ
=θ
oo
512;512
5,05,0
.
КНД определяется соотношением:
abD
2
0
4
λ
π
=
.

Страницы