Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 85 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

83
Рис. 5.7
Характер распределения амплитуды поля по раскрыву в общем
случае описывается функцией двух переменных
),(
SSS
rЕ ϕ
&
. Но так как
на практике в антеннах с такой формой раскрыва используют осесим-
метричные амплитудные распределения (не зависящие от угла φ
S
), то
указанная функция зависит лишь от одной переменной –
)(
SS
rЕ
&
.
Если амплитудное распределение по раскрыву – равномерное, то
ДН будет описываться выражением:
( )
(
)
θ
θ
θ+=θ
sin
sin
cos1)(
1
ka
kaJ
F , (5.20)
где
J
1
(
U
) –
функция
Бесселя
первого
рода
первого
порядка
;
U
=
ka
sin
θ
–
обобщённая
угловая
координата
.
Видно
,
что
как
и
амплитудное
распределение
,
ДН
является
осе
-
симметричной
,
т
.
е
.
в
любой
меридиональной
плоскости
(
φ
= const) –
одинаковой
.
При
использовании
спадающих
к
краям
раскрыва
амплитудных
распределений
изменение
ширины
ДН
,
уровня
боковых
лепестков
,
КИП
и
ЭПР
будет
происходить
аналогично
тому
,
как
и
для
антенн
с
прямоугольной
формой
раскрыва
.
5.5.3. Влияние фазовых искажений на форму диаграммы
направленности плоского раскрыва
Выше
рассматривались
раскрывы
с
синфазным
распределением
поля
.
В
них
максимум
излучения
направлен
по
нормали
к
плоскости
раскрыва
.
z
y
x
M
M
′
θ
ϕ
r
dS
S
E
&
r

Страницы