Составители:
Рубрика:
-67-
Итак:
Неизвестная величина – давление
р
1
вычисляется из уравнения Бернулли.
Все остальные величины, входящие в уравнение, или известны по условию, или
определяются.
2. Определяем слагаемые уравнения Бернулли в общем виде (не вычис-
ляя). Далее подставляем их в уравнение Бернулли, приводим подобные члены,
производим алгебраические преобразования и определяем из этого уравнения
неизвестную величину (силу
R) в общем виде.
• Высоты центров тяжести сечений: z
1
= - H
0
; z
2
=0;
• Средние скорости в сечениях:
ϑ
1
= Q/s
1
=4⋅Q/
π
/D
2
;
ϑ
2
= Q/s
2
. Так как s
2
>>/s
1
, то
ϑ
2
<<
ϑ
1
и можно принять
ϑ
2
=0.
Правила определения скоростей
ϑ
1
и
ϑ
2
• Средняя скорость в сечении равна расход / площадь:
ϑ
= Q/s. (34)
• Если площадь одного из сечений много больше площади другого сечения,
то скорость в этом сечении будет много меньше скорости в другом сечении
и её можно принять равной нулю. Это следует из закона постоянства расхо-
да жидкости:
ϑ
1
⋅
s
1
=
ϑ
2
⋅
s
2
=.......=Q = const.
• Коэффициенты Кориолиса α
1
и α
2
зависят от режима движения жидко-
сти. При ламинарном режиме
α=2, а при турбулентном α=1.
• Абсолютное давление в первом сечении р
1
= р
1м
+ р
ат
, р
1м
– избыточ-
ное (манометрическое) давление в первом сечении, оно неизвестно и
подлежит определению. Давление
р
1м
можно связать с силой R через ус-
ловие равномерного движения поршня.
F
ат
+ R – F
1
= 0 –при равномерном движении ре-
зультирующая сила равна нулю. Это следствие вто-
рого закона Ньютона:
F =ma;
ϑ
=const; a=0.
R
= F
1
- F
ат
= (p
1
– p
ат
)
⋅
s
D
= p
1м
⋅
s
D
.
p
1м
=R/s
D
= 4
⋅
R/(
π⋅
D
2
).
F
1
F
ат
R
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 65
- 66
- 67
- 68
- 69
- …
- следующая ›
- последняя »
