Дефекты металла. Расщупкин В.П - 29 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СибАДИ | Омск

Составители: 

Рубрика: 

27
В то же время при падении ультразвуковой волны под некоторым уг-
лом к границе раздела энергия волны, отраженной в направлении к излуча-
телю, тем больше, чем значительнее неровности отражающей поверхности
(рис. 4, б).
При взаимодействии ультразвуковой волны излучателя с локальным
дефектом вокруг последнего образуется акустическое поле отраженной
волны. Интенсивность отраженной волны зависит от размеров и формы
дефекта; направления, в котором происходит отражение; расстояния от де-
фекта.
Интенсивность отраженного акустического поля дефекта удобнее
всего представить в сферических координатах в виде индикатрисы рассея-
ния.
Амплитуда эхо-сигнала зависит и от взаимного положения совме-
щенного искателя и дефекта (рис. 5).
Рис. 5. Зависимость амплитуды эхо-сигнала, отраженного
дефектом, от положения наклонного искателя
Для приближенной оценки амплитуды эхо-сигнала от реального де-
фекта последние заменяют эквивалентными моделями в виде отражателей
правильной геометрической формы. В табл. 1 приведены основные виды
дефектов и соответствующие им модели, а также выражения для расчета
максимальных амплитуд U
Д
эхо-сигналов от моделей дефектов, располо-
женных в дальней зоне искателя.
В выражениях, приведенных в таблице, приняты обозначения: S
a
–
площадь пьезоэлектрического преобразователя в искателе; α – угол накло-
на акустической оси; λ
t
– длина поперечной волны в контролируемом ме-
талле; b и l – размеры модели дефекта; r – путь ультразвука в металле от
искателя до модели дефекта; r
1
– средний путь ультразвука в призме иска-
теля; δ
t
и δ
1
– коэффициенты затухания поперечной волны в контролируе-
мом металле и продольной волны в материале призмы соответственно; Δr –
приведенный путь ультразвука в призме искателя, равный
cos
cos
2
1
1
t
l
C
C
rr .

Страницы