Составители:
Рубрика:
()
22
22
0
0
() 2 ()
s
dIt ze F d eI F
ν
νν ν
∞∞
−∞
==
∫∫
. (2.3.32)
Из этого уравнения можно непосредственно определить
эффективный шумовой ток I
s,эфф
для интервала частот от ν
до ν +Δν:
()
()
0
22
,эфф
2
2
ss
It I eIF
ν
ν
==
Δ
. (2.3.33)
Таким образом, частотная зависимость определяется только
формой отдельного импульса тока f(t-t
k
). При низких частотах
1
ω
τ
−
или
()
1
2
ν
πτ
−
выражение (2.3.29) переходит в:
() () ()
2
1
k
k
kk
t
it
t
F ftte dt fttdt
τ
πν
ν
+
∞
−
−∞
=− ≈ −=
∫∫
(2.3.34)
и мы получаем известное уравнение Шотки:
0
2
,эфф
2 ,12
s
IeI
ν
ν
πτ
=Δ
. (2.3.35)
Эффективный шумовой ток не зависит при этих частотах от
частоты (так называемый белый шум). Он зависит от величины
тока, ширины частотной полосы и величины заряда, который
переносится каждым носителем. В отличие от теплового шума в
сопротивлениях, который зависит от температуры, на дробовой
шум внешние условия никак не влияют. Спектр мощности имеет
вид:
()
0
2
,эфф
/2
Is
WI eI
νν
=Δ=
. (2.3.36)
Рассмотрим пример. Пусть характеристики диода равны:
I
0
=2 мА; Δν=2 кГц; тогда I
s,эфф
=2,4 нА.
Если вакуумный диод работает не в области насыщения, то
объемный заряд перед катодом заметно снижает дробовой шум.
Другие виды шумов. Статистические флуктуации могут быть
вызваны целым рядом других эффектов. Рассмотрим некоторые
из них.
Фликкер-эффект. Этот эффект первоначально наблюдался в
электронных лампах с оксидными катодами. Он вызван тем, что в
таких катодах флуктуирует локальная работа выхода электронов.
Эти флуктуации вызывают соответствующие колебания тока.
Существует целый ряд физических механизмов, которые
вызывают изменение локальной работы выхода. Работа выхода
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 43
- 44
- 45
- 46
- 47
- …
- следующая ›
- последняя »
