Составители:
Рубрика:
() ()
0
0,
s
It I I t==
(2.3.24)
Если усреднить по времени квадрат тока, то мы получим.
() ()
222
0 S
It I It=+
. (2.3.25)
Теорема Кемпбелла позволяет выразить среднее значение
статистически независимой последовательности импульсов через
соответствующие средние величины для отдельного импульса.
Если z -средняя скорость следования импульсов (число
импульсов в секунду), то:
() )
(
0
k
k
k
t
t
IItzefttdtze
τ
+
== −=
∫
, (2.3.26)
() )
(
222
k
k
k
t
s
t
I
tzefttdt
τ
+
=−
∫
. (2.3.27)
С учетом выражения (2.3.20) для диода это дает:
()
2
2
0
44
33
s
ze e
I
tI
τ
τ
==
. (2.3.28)
Чем короче длительность импульса, тем выше средний квадрат
флуктуации. На практике это выражение не имеет большого
значения, так как для его проверки нужно проводить измерения с
достаточно большим разрешением по времени или для всего
спектра шумовых токов. Выразим величину тока с помощью его
амплитудного спектра. Для отдельного импульса справедливо
преобразование Фурье:
() )
(
it
k
Ff
tte dt
ω
ω
∞
−
−∞
=−
∫
, (2.3.29)
() )
(
()
2
it
kk
e
I
te
f
tt F ed
ω
ω
ω
π
∞
−∞
=−=
∫
. (2.3.30)
Теорема Парсеваля:
)
(
()
()
2
2
2
1
2
k
fttdt F d Fd
ωω
π
ν
ν
∞∞∞
−∞ −∞ −∞
−= =
∫∫∫
(2.3.31)
позволяет выразить средний квадрат флуктуации через интеграл
по квадрату амплитудного спектра:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
