Строение и свойства вещества. Изд. 2-е, переработанное. Розман Г.А. - 261 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПсковГУ | Псков

Составители: 

Рубрика: 

277
Рис. 16.1.
Для совместного решения этих уравнений необходимо найти точку пересечения
обоих графиков (см. рис.16.1). Используя выражение (16.1), представим
.
00
+=+=
нас
насББББ
I
I
kT
I
kT
В
kT
I
kT
В
х
λµµλµµ
(16.9)
При
0=
нас
I
I
величина
.
0
kT
В
х
Б
µ
=
Наклон прямой (16.9) определяется
коэффициентом при величине
:
нас
I
I
.
насБ
I
kT
tg
λµ
α =
(16.10)
Для любого частного значения
эф
В
график – прямая, подобная построенной.
Пусть внешнее поле
0
В равно нулю. Тогда формула (16.9) запишется
так:
.
=
нас
насБ
I
I
kT
I
х
λµ
(16.11)
График уравнения (16.11) – прямая, проходящая через начало координат, а угол
наклона к оси
Ох
по-прежнему определяется соотношением (16.10). Угол наклона
α
пропорционален температуре
,Т
поэтому возможны два случая, когда график урав-
нения (16.11) не пересекает график уравнения (16.8), за исключением случая, когда
0=
нас
I
I
при
0
=
х
. Это область высоких температур. Вещество не проявляет маг-
нитные свойства (при 0,0
0
=
=
IВ ), нет намагничивающего поля, нет и намагни-
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
                                            Рис. 16.1.
             Для совместного решения этих уравнений необходимо найти точку пересечения
       обоих графиков (см. рис.16.1). Используя выражение (16.1), представим

                       µ Б В0 µ Б λI µ Б В0 µ Б λI нас                       I 
                 х=          +      =      +                                       .     (16.9)
                        kT     kT     kT       kT                             I нас 
                       I
                              =0                           µ Б В0
                При                 величина        х=            .   Наклон прямой (16.9) определяется
                      I нас                                 kT

                                                I 
       коэффициентом при величине
                                                       :
                                                 I нас 
                                        kT
                            tgα =               .
                                     µ Б λI нас                                              (16.10)


                Для любого частного значения             Вэф   график – прямая, подобная построенной.

                Пусть внешнее поле             В0    равно нулю. Тогда формула (16.9) запишется


                   µ Б λI нас    I 
       так:   х=                       .                                       (16.11)
                      kT          I нас 
                График уравнения (16.11) – прямая, проходящая через начало координат, а угол
       наклона к оси    Ох      по-прежнему определяется соотношением (16.10). Угол наклона            α
       пропорционален температуре              Т,   поэтому возможны два случая, когда график урав-
       нения (16.11) не пересекает график уравнения (16.8), за исключением случая, когда

         I
                =0    при   х = 0 . Это область высоких температур. Вещество не проявляет маг-
        I нас
       нитные свойства (при        В0 = 0, I = 0 ), нет намагничивающего поля, нет и намагни-


                                                                                                       277




PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com

Страницы